Оптические квантовые генераторы(лазеры)

        Министерство образования и науки

    Федеральное  государственное образовательное 

  Учреждение  высшего профессионального образования

     «Сибирская  академия государственной службы» 
 

          Кафедра региональной экономики.

              Факультет юридический.

           Контрольная работа на тему: 

Оптические  квантовые генераторы(лазеры) 
 
 
 

                                           Выполнила: 

                           Студент ǀкурса,группа 10132,

                       Пастухова Виктория Владимировна; 

                             Научный руководитель:

                             Старший преподаватель:

                             Гаврилова Нина Германовна 
 
 
 

                 Новосибирск-2010 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 

  Введение .

  Одним из самых  замечательных достижений физики второй половины двадцатого века было открытие физических явлений, послуживших основой  для создания удивительного прибора - оптического квантового генератора, или лазера.

  Лазер представляет собой источник монохроматического когерентного света с высокой  направленностью светового луча. Само слово “лазер” составлено из первых букв английского словосочетания, означающего ”усиление света  в результате вынужденного излучения”.                                                              

  Действительно, основной физический процесс, определяющий действие лазера, - это вынужденное  испускание излучения. Оно происходит при взаимодействии фотона с возбужденным атомом при точном совпадении энергии  фотона с энергией возбуждения атома (или молекулы)                 

  В результате этого взаимодействия атом переходит  в невозбужденное состояние, а избыток  энергии излучается в виде нового фотона с точно такой же энергией, направлением распространения и  поляризацией, как и у первичного фотона. Таким образом, следствием данного  процесса является наличие уже двух абсолютно  идентичных  фотонов. При  дальнейшем взаимодействии этих фотонов с возбужденными атомами, аналогичными первому атому, может возникнуть цепная реакция размножения одинаковых фотонов, летящих абсолютно точно в одном направлении, что приведет к появлению узконаправленного светового луча. Для возникновения лавины идентичных фотонов необходима среда, в которой  возбужденных атомов было бы больше, чем невозбужденных, поскольку при взаимодействии фотонов с невозбужденными атомами происходило бы поглощение фотонов. Такая среда называется средой с инверсной населенностью уровней энергии.                                                

  Итак, кроме  вынужденного испускания фотонов возбужденными  атомами происходят также  процесс самопроизвольного, спонтанного  испускания фотонов при переходе возбужденными атомами в невозбужденное состояние и процесс поглощения фотонов при переходе атомов из невозбужденного состояния в возбужденное. Эти три процесса, сопровождающие переходы атомов в возбужденные состояния и обратно, были постулированы А. Эйнштейном в 1916 г.

  Если число  возбужденных атомов велико и существует инверсная выделенность уровней (в верхнем, возбужденном состоянии атомов больше, чем в нижнем, невозбужденном), то первый же фотон, родившийся в результате спонтанного излучения, вызовет всенарастающую лавину появления идентичных фотонов. Произойдет усиление спонтанного излучения.        

  На возможность  усиления света в среде с инверсной  населенностью за счет вынужденного испускания впервые указал в 1939 г. советский  физик В.А. Фабрикант, предложивший создавать инверсную населенность в электрическом разряде в  газе.              

  При одновременном  рождении большого числа спонтанно  испущенных фотонов возникнет большое  число лавин, каждая из которых будет  распространяться в своем направлении, заданном  первоначальным фотоном соответствующей лавины. В результате мы получим потоки  квантов света, но не сможем получить ни направленного луча, ни высокой монохроматичности, так как каждая лавина инициировалась собственным первоначальным фотоном. Для того чтобы среду с инверсной населенностью можно было использовать для генерации лазерного луча, т. е. направленного луча с высокой монохроматичностью, необходимо снимать инверсную населенность с помощью первичных фотонов, уже обладающих одной и той  же энергией, совпадающей с  энергией данного перехода в атоме. В этом случае мы будем иметь лазерный усилитель света.                     

  Существует, однако, и другой вариант получения  лазерного луча, связанный с использованием системы обратной связи. Спонтанно  родившиеся фотоны,  направление  распространения  которых не перпендикулярно плоскости зеркал, создадут лавины фотонов, выходящие за пределы среды. В то же время фотоны, направление распространения которых перпендикулярно плоскости зеркал, создадут лавины, многократно усиливающиеся в среде вследствие многократного отражения от зеркал. Если одно из зеркал будет обладать небольшим пропусканием, то через него будет выходить направленный поток  фотонов перпендикулярно плоскости зеркал. При правильно подобранном пропускании зеркал, точной их настройке относительно друг друга и относительно продольной оси среды с инверсной населенностью обратная связь может оказаться настолько эффективной, что излучением можно будет полностью пренебречь по сравнению с излучением, выходящим через зеркала.  На практике это, действительно, удается сделать. Такую схему обратной связи называют оптическим резонатором, и именно этот тип резонатора используют в большинстве существующих лазеров.               

  В 1955 г. одновременно и независимо Н.Г. Басовым и А.М. Прохоровым в СССР и Ч. Таунсом в США был предложен принцип создания первого в мире  генератора  квантов  электромагнитного  излучения на  среде с инверсной  населенностью,  в  котором  вынужденное испускание в результате использования обратной связи приводило к генерации  чрезвычайно монохроматического излучения.                  

  Спустя несколько  лет, в 1960 г., американским физиком Т. Мейманом был запущен первый квантовый генератор оптического диапазона - лазер, в котором обратная связь осуществлялась с помощью описанного выше оптического резонатора, а инверсная населенность возбуждалась в кристаллах рубина, облучаемых излучением ксеноновой лампы-вспышки.

  Рассмотрим  некоторые уникальные свойства лазерного  излучения.   

   При спонтанном  излучении атом излучает спектральную  линию конечной ширины. При лавинообразном  нарастании числа вынужденно  испущенных фотонов в среде  с инверсной населенностью интенсивность  излучения этой лавины будет  возрастать прежде всего в центре спектральной линии данного атомного перехода, и в результате этого процесса ширина спектральной линии первоначального спонтанного излучения будет уменьшаться. На практике в специальных условиях удается сделать относительную ширину спектральной линии лазерного излучения в 10000000-100000000 раз меньше, чем ширина самых узких линий спонтанного излучения, наблюдаемых в природе.                   

  Кроме сужения  линии излучения в  лазере удается получить расходимость луча менее 0,00001 радиана, т. е. на уровне угловых секунд.               

  Известно, что  направленный узкий луч света  можно получить в принципе от любого источника, поставив на пути светового  потока ряд экранов с маленькими отверстиями, расположенными на одной  прямой. Представим себе, что мы взяли  нагретое черное тело и с помощью  диафрагм получили луч света, из которого посредством призмы или другого  спектрального прибора выделили луч с шириной спектра, соответствующей  ширине спектра лазерного излучения. Зная мощность лазерного излучения, ширину его спектра и угловую расходимость луча, можно с помощью формулы Планка вычислить температуру воображаемого черного тела, использованного в качестве источника светового луча, эквивалентного лазерному лучу. Этот расчет приведет нас к фантастической цифре: температура черного  тела должна быть порядка десятков миллионов градусов! Удивительное свойство лазерного луча - его высокая эффективная температура (даже при относительно малой средней мощности  лазерного  излучения или малой энергии лазерного импульса) открывает перед исследователями большие возможности, абсолютно  неосуществимые без использования лазера.                

  Лазеры  различаются способом создания  в среде инверсной населенности, или, иначе говоря, способом накачки (оптическая накачка, возбуждение электронным ударом, химическая накачка и т. п.); рабочей средой (газы, жидкости, стекла, кристаллы, полупроводники и т. д.); конструкцией   резонатора; режимом работы (импульсный, непрерывный). Эти различия определяются многообразием требований к характеристикам лазера в связи с его практическими применениями.

  Лазерная  технология .

  Лазерные  технологические процессы  можно условно разделить на два вида. Первый из них использует возможность чрезвычайно тонкой  фокусировки лазерного луча и точного дозирования энергии как в импульсном, так и в непрерывном режиме. В таких технологических процессах применяют лазеры  сравнительно невысокой средней мощности - это газовые лазеры импульсно-периодического действия, лазеры на кристаллах иттрий алюминиевого граната с примесью неодима. С помощью последних были разработаны технология сверления тонких отверстий (диаметром 1 - 10 мкм и глубиной до 10 - 100 мкм) в рубиновых и алмазных камнях для часовой промышленности и технология  изготовления фильеров для протяжки тонкой проволоки. Основная область применения маломощных  импульсных лазеров  связана с резкой и сваркой миниатюрных деталей в микроэлектронике и электровакуумной промышленности, с маркировкой миниатюрных деталей, автоматическим выжиганием цифр, букв, изображений для нужд полиграфической промышленности.                 

  В последние  годы в одной из важнейших областей микроэлектроники, фотолитографии, без  применения которой практически  невозможно изготовление сверхминиатюрных печатных плат, интегральных схем и  других  элементов  микроэлектронной  техники, обычные источники света заменяются на лазерные. С помощью лазера на XeCL (1=308 нм) удается получить разрешение в фотолитографической технике до 0,15 - 0,2 мкм.  

  Дальнейший  прогресс  в  субмикронной литографии связан с применением в  качестве экспонирующего источника света мягкого рентгеновского излучения из плазмы, создаваемой лазерным лучом. В этом случае предел разрешения, определяемый длиной волны рентгеновского излучения (1= 0,01 - 0,001 мкм), оказывается просто фантастическим.

  Второй вид  лазерной технологии основан на применении лазеров с большой средней  мощностью: от 1кВт и выше. Мощные лазеры используют в таких энергоемких  технологических процессах, как  резка и сварка толстых стальных листов, поверхностная закалка, наплавление  и легирование крупногабаритных деталей, очистка зданий от поверхностей загрязнений, резка мрамора, гранита, раскрой тканей, кожи и других материалов. При лазерной сварке металлов достигается  высокое качество шва и не требуется  применение вакуумных камер, как  при электроннолучевой сварке, а  это очень важно в конвейерном  производстве.

  Мощная лазерная технология нашла применение в машиностроении, автомобильной промышленности, промышленности строительных материалов. Она позволяет  не только повысить качество обработки  материалов, но и улучшить технико-экономические  показатели производственных процессов. Так, скорость лазерной сварки стальных листов толщиной 14 мКм достигает 100м/ч при расходе электроэнергии 10 кВт/ч            

  Принцип действия лазеров.

  Лазерное  излучение - есть свечение объектов при  нормальных температурах. Но в обычных  условиях большинство атомов находятся  в низшем энергетическом состоянии. Поэтому при низких температурах вещества не светятся.

  При прохождении  электромагнитной волны сквозь вещество её энергия поглощается. За счёт поглощенной  энергии волны часть атомов возбуждается, то есть переходит в высшее энергетическое состояние. При этом от светового пучка отнимается некоторая энергия:

  hv=E2-E1,

  где hv - величина, соответствующая количеству потраченной энергии,  

   E2 - энергия  высшего энергетического уровня,   

   E1 - энергия  низшего энергетического уровня.

  Теперь представим, что каким-либо способом мы возбудили  большую часть атомов среды. Тогда  при прохождении через вещество электромагнитной волны с частотой,

   ,

  где v - частота волны,  

   Е2 - Е1 - разница энергий высшего и низшего уровней,  

   h - длина волны.

  эта волна  будет не ослабляться, а напротив, усиливаться за счёт индуцированного  излучения. Под её воздействием атомы  согласованно переходят в низшие энергетические состояния, излучая  волны, совпадающие по частоте и  фазе с падающей волной.

  Основные  свойства лазерного  луча.

  Лазеры являются уникальными источниками света. Их уникальность определяют свойства, которыми не обладают обычные источники  света. В противоположность, например, обычной электрической лампочке, электромагнитные волны, зарождающиеся  в различных частях оптического  квантового генератора, удаленных друг от друга на макроскопические расстояния, оказываются когерентны между собой. Это значит, что все колебания  в различных частях лазера происходят согласованно.

  Чтобы разобрать  понятие когерентности в деталях, нужно вспомнить понятие интерференции. Интерференция - это взаимодействие волн, при котором происходит сложение амплитуд этих волн. Если удается запечатлеть  процесс этого взаимодействия, то можно увидеть так называемую интерференционную картину (она  выглядит как чередование темных и светлых участков).

  Интерференционную картину осуществить довольно трудно, так как обычно источники исследуемых  волн порождают волны несогласованно, и сами волны при этом будут  гасить друг друга. В этом случае интерференционная  картина будет чрезвычайно размыта  или же не будет видна вовсе. Следовательно, решение проблемы получения интерференционной картины лежит в использовании двух зависимых и согласованных источников волн. Волны от согласованных источников излучают таким образом, что разность хода волн будет равна целому числу длин волн. Если это условие выполняется, то амплитуды волн накладываются друг на друга и происходит интерференция волн. Тогда источники волн можно назвать когерентными.

  Когерентность волн, и источников этих волн можно  определить математически. Пусть Е1 - напряженность электрического поля, создаваемая первым пучком света, Е2 - вторым. Допустим, что пучки пересекаются в некоторой точке пространства А. Тогда согласно принципу суперпозиции напряженность поля в точке А равна:

  Е = Е1 + Е2

  Так как  в явлениях интерференции и дифракции  оперируют относительными значениям  величин, то дальнейшие операции будем  производить с величиной - интенсивность  света, которая обозначена за I и  равна

  I = E2.

  Меняя величину I на определенную ранее величину Е, получаем

  I = I1 + I2 + I12,

  где I1 - интенсивность  света первого пучка,  

   I2 - интенсивность  света второго пучка.

  Последнее слагаемое I12 учитывает взаимодействие пучков света и называется интерференционным  членом. Это слагаемое равно:

  I12 = 2 (E1 * E2).

  Если взять  независимые источники света, например, две электрические лампочки, то повседневный опыт показывает, что I = I1 + I2, то есть результирующая интенсивность равна сумме интенсивностей налагающихся пучков, а потому интерференционный  член обращается в ноль. Тогда говорят, что пучки некогерентны между собой, следовательно некогерентны и источники света. Однако, если накладывающиеся пучки зависимы, то интерференционный член не обращается в ноль, а потому I ¹ I1 + I2. В этом случае в одних точках пространства результирующая интенсивность I больше, в других - меньше интенсивностей I1 и I2. Тогда и происходит интерференция волн, а значит источники света оказываются когерентными между собой.

  С понятием когерентности также связано  понятие пространственной когерентности. Два источника электромагнитных волн, размеры и взаимное расположение которых позволяет получить интерференционную картину, называются пространственно когерентными.

  Другой замечательной  чертой лазеров, тесно связанной  с когерентностью их излучения, является способность к концентрации энергии - концентрации во времени, в спектре, в пространстве, по направлению распространения. Первое означает то, что излучение  оптического генератора может длиться  всего около сотни микросекунд. Концентрация в спектре предполагает, что ширина спектральной линии лазера очень узка. Это монохроматичность.

  Лазеры также  способны создавать пучки света  с очень малым углом расхождения. Как правило, это значение достигает 10-5 рад. Это значит, что на Луне такой  пучок, посланный с Земли, даст пятно  диаметром около 3 км. Это является проявлением концентрации энергии  лазерного луча в пространстве и  по направлению распространения.

  Монохромотичность лазерного излучения. Его мощность.

  Для некоторых  квантовых генераторов характерна чрезвычайно высокая степень  монохроматичности их излучения. Любой поток электромагнитных волн всегда обладает набором частот. Излучение и поглощение атомной системы характеризуется не только частотой, но и некоторой неопределенностью этой величины, называемой шириной спектральной линии (или полосы). Абсолютно монохроматического одноцветного потока создать нельзя, однако, набор частот лазерного излучения чрезвычайно узок, что и определяет его очень высокую монохроматичность.

  Нужно отметить, что линии лазерного излучения  имеют сложную структуру и  состоят из большого числа чрезвычайно  узких линий. Применяя соответствующие  оптические резонаторы, можно выделить и стабилизировать отдельные  линии этой структуры, создав тем  самым одночастотный лазер.

  Мощность  лазера. Лазеры являются самыми мощными  источниками светового излучения. В узком интервале спектра  кратковременно (в течение промежутка времени, продолжительностью порядка 10-13 с.) у некоторых типов лазеров  достигается мощность излучения  порядка 1017 Вт/см2, в то время как мощность излучения Солнца равна только 7*103 Вт/см2, причём суммарно по всему спектру. На узкий же интервал l=10-6 см (это ширина спектральной линии лазера) приходится у Солнца всего лишь 0,2 Вт/см2. Если задача заключается в преодолении порога в 1017 Вт/см2, то прибегают к различным методам повышения мощности.

  Для повышения  мощности излучения необходимо увеличить  число атомов, участвующих в усилении светового потока за счет индуцированного  излучения, и уменьшить длительность импульса.

  Метод модулированной добротности. Чтобы увеличить число  атомов, участвующих почти одновременно в усилении светового потока, необходимо задержать начало генерации, чтобы  накопить как можно больше возбужденных атомов, создающих инверсную заселенность, для чего надо поднять порог генерации  лазера и уменьшить добротность. Порогом генерации называют предельное число атомов, способных находиться в возбужденном состоянии. Это можно  сделать посредством увеличения потерь светового потока. Например, можно нарушить параллельность зеркал, что резко уменьшит добротность  системы. Если при такой ситуации начать накачку, то даже при значительной инверсии заселенности уровней генерация  не начинается, поскольку порог генерации  высок. Поворот зеркала до параллельного  другому зеркалу положения повышает добротность системы и тем  самым понижает порог генерации. Когда добротность системы обеспечит  начало генерации, инверсная заселенность уровней будет весьма значительной. Поэтому мощность излучения лазера сильно увеличивается. Такой способ управления генерацией лазера называется методом модулированной добротности.

  Продолжительность импульса излучения зависит от того, в течение какого времени вследствие излучения инверсная заселенность изменится настолько, что система  выйдет из условия генерации. Продолжительность  зависит от многих факторов, но обычно составляет 10-7 —10-8 с. Очень распространено модулирование добротности с  помощью вращающейся призмы. При  определенном положении она обеспечивает полное отражение падающего вдоль  оси резонатора луча в обратном направлении. Частота вращения призмы составляет десятки или сотни герц. Импульсы лазерного излучения имеют такую  же частоту.

  Более частое повторение импульсов может быть достигнуто модуляцией добротности  с помощью ячейки Керра (быстродействующий  модулятор света). Ячейку Керра и  поляризатор помещают в резонатор. Поляризатор обеспечивает генерацию  лишь излучения определенной поляризации, а ячейка Керра ориентирована так, чтобы при наложении на нее напряжения не проходил свет с этой поляризацией. При накачке лазера напряжение с ячейки Керра снимается в такой момент времени, чтобы начавшаяся при этом генерация была наиболее сильной. Для лучшего понимания этого метода можно провести аналогию с известным из школьного курса физики опытом с турмалином.

  Имеются также  и другие способы введения потерь, приводящие к соответствующим методам  модуляции добротности.

  Гиганский импульс.

  Применительно к лазерным технологиям используется термин гигантский импульс. Таковым  называют импульс, обладающей очень  большой энергией при сверхмалой длительности.

  Сама по себе идея создания гигантского импульса проста при использовании оптического  затвора - специального устройства, которое  по сигналу может переходить из открытого  состояния в закрытое и наоборот. В открытом состоянии затвор пропускает через себя лазерное излучение, в закрытом - поглощает или отклоняет его в другую сторону. При создании гигантского импульса затвор переводят в закрытое состояние еще до того, как начнется высвечивание энергии накачки. Затем, по мере поглощения энергии активные центры (атомы, участвующие в генерации) переходят в массовом порядке на долгоживущий верхний уровень. Генерация в лазере пока не осуществляется, ведь затвор закрыт. В результате на рассматриваемом уровне накапливается чрезвычайно большое число активных центров - создается очень сильная инверсная заселенность уровней. В определенный момент затвор переключают в открытое состояние. В некотором отношении это похоже на то, если бы высокая плотина, создававшая огромный перепад уровней воды, вдруг неожиданно исчезла. Происходит быстрое и очень бурное высвечивание активных центров, в результате чего и рождается короткий и мощный лазерный импульс - гигантский импульс. Его длительность составляет 10-8 с., а максимальная мощность 108 Вт.

  Применение  лазеров .

  Прежде всего следует отметить, что исследования взаимодействия лазерного излучения с веществом представляют исключительно большой научный интерес. Лазеры находят широкое применение в современных физических, химических и биологических исследованиях, имеющих фундаментальный характер.

  Ярким примером могут служить исследования в  области нелинейной оптики. Как уже  отмечалось, лазерное излучение, обладающее достаточно высокой мощностью, может  обратимо изменять физические характеристики вещества, что приводит к различным  нелинейно-оптическим явлениям.

  Лазер дает возможность осуществлять сильную  концентрацию световой мощности в пределах весьма узких частотных интервалов: при этом возможна также плавная  перестройка частоты. Поэтому лазеры широко применяются для получения  и исследования оптических спектров веществ. Лазерная спектроскопия отличается исключительно высокой степенью точности (высоким разрешением). Лазеры позволяют также осуществлять избирательное  возбуждение тех или иных состояний  атомов и молекул, избирательный  разрыв определенных химических связей. В результате оказывается возможным  инициирование конкретных химических реакций, управление развитием этих реакций, исследование их кинетики.

  Пикосекундные лазерные импульсы дали начало исследованиям  целого ряда быстропротекающих процессов  в веществе и, в частности, в биологических  структурах. Отметим, например, фундаментальные  исследования процессов фотосинтеза. Эти процессы весьма сложны и, к тому же, протекают крайне быстро — в  пикосекундной временной шкале. Использование сверхкоротких световых импульсов дает уникальную возможность  проследить за развитием подобных процессов  и даже моделировать отдельные их звенья.

  Роль лазеров  в фундаментальных научных исследованиях  исключительно велика. Более подробная  беседа на эту тему потребовала бы, однако, рассмотрения ряда специальных  вопросов, а также соответствующей подготовки читателя. Поэтому, говоря ниже о применениях лазеров, сосредоточим внимание лишь на чисто практических применениях и, в частности, промышленных применениях.

  При обсуждении практических применений лазеров обычно выделяют два направления. Первое направление  связывают с применениями, в которых  лазерное излучение (как правило, достаточно высокой мощности) используется для  целенаправленного воздействия  на вещество. Сюда относят лазерную обработку материалов (например, сварку, термообработку, резку, пробивание отверстий), лазерное разделение изотопов, применения лазеров в медицине и т. д. Второе направление связывают с так называемыми информативными применениями лазеров — для передачи и обработки информации, для осуществления контроля и измерений.