Ядерное оружие. 2

Содержание

Введение

Типы ядерного оружия

Атомное

Термоядерное (водородная бомба)

Конструкция, мощность ядерных боеприпасов. Виды ядерных взрывов

Последовательность событий при  ядерном взрыве и поражающие факторы

Применение ядерных взрывов

Военное

Мирное

Экологические последствия применения ядерного оружия

Список литературы

Введение

Понятие ядерное оружие объединяет взрывные устройства, в которых энергия взрыва образуется при делении или слиянии ядер. В узком смысле под ядерным оружием понимают взрывные устройства, использующие энергию, выделяемую при делении тяжелых ядер. Устройства, использующие энергию, выделяющуюся при синтезе легких ядер, называются термоядерными.

Также, можно сказать, что  ядерное оружие (или атомное оружие) – это совокупность ядерных боеприпасов, средств их доставки к цели и средств управления. Оно относится к оружию массового поражения. Ядерный боеприпас – оружие взрывного действия, основанное на использовании ядерной энергии, высвобождающейся при цепной ядерной реакции деления тяжёлых ядер или термоядерной реакции синтеза лёгких ядер.

Ядерное оружие, в отличие от обычного оружия, оказывает разрушающее действие за счет ядерной, а не механической или химической энергии. По разрушительной мощи только взрывной волны одна единица  ядерного оружия может превосходить тысячи обычных бомб и артиллерийских снарядов. Кроме того, ядерный взрыв  оказывает на все живое губительное  тепловое и радиационное действие, причем иногда на больших площадях.

Типы ядерного оружия

Ядерное оружие основано на использовании внутренней энергии, выделяющейся при цепных реакциях деления тяжелых ядер или при  термоядерных реакциях синтеза. Вследствие этого различают следующие разновидности  ядерного оружия:

Атомное

Основано  на цепной реакции деления изотопов урана-235 или плутония-239. Критическая масса образуется после соединения изолированных частей изотопов обычным взрывным устройством.

1 — корпус

2 — взрывной механизм

3 — обычное взрывчатое вещество

4 — электродетонатор

5 — нейтронный отражатель

6 — ядерное горючее (235U)

7 — источник нейтронов

8 — процесс обжатия ядерного горючего направленным внутрь взрывом

Рис.1. Ядерное оружие

Ядерная реакция, энергия которой используется в ядерных взрывных устройствах, заключается в делении ядра в  результате захвата этим ядром нейтрона. Поглощение нейтрона способно привести к делению практически любого ядра, однако для подавляющего большинства  элементов реакция деления возможна только в случае если нейтрон до поглощения его ядром обладал энергией, превышающей некоторое пороговое значение. Возможность практического использования ядерной энергии в ядерных взрывных устройствах или в ядерных реакторах обусловлена существованием элементов, ядра которых делятся под воздействием нейтронов любой энергии, в том числе сколь угодно малой. Вещества, обладающие подобным свойством, называются делящимися веществами.

Единственным  встречающимся в природе в  заметных количествах делящимся  веществом является изотоп урана  с массой ядра 235 атомных единиц массы (уран-235). Содержание этого изотопа  в природном уране составляет всего 0,7%. Оставшаяся часть приходится на уран-238. Поскольку химические свойства изотопов абсолютно одинаковы, для  выделения урана-235 из природного урана  необходимо осуществление достаточно сложного процесса разделения изотопов. В результате может быть получен  высокообогащенный уран, содержащий около 94% урана-235, который пригоден для использования в ядерном оружии.

Возможность практического использования выделяющейся при делении ядер энергии обусловлена  тем, что реакция деления может  иметь цепной, самоподдерживающийся характер. В каждом акте деления  образуется примерно два вторичных  нейтрона, которые, будучи захвачены  ядрами делящегося вещества, могут  вызвать их деление, в свою очередь  приводящее к образованию еще  большего количества нейтронов. При  создании специальных условий, количество нейтронов, а следовательно и актов деления, растет от поколения к поколению.

Зависимость количества актов деления от времени  может быть описана с помощью так называемого коэффициента размножения нейтронов k, равного разности количества нейтронов образующихся в одном акте деления и количества нейтронов, потерянных за счет поглощения, не приводящего к делению, или за счет ухода за пределы массы делящегося вещества. Параметр k, таким образом, соответствует количеству актов деления которое вызывает распад одного ядра. Если параметр k меньше единицы, то реакция деления не имеет цепного характера, так как количество нейтронов, способных вызвать деление оказывается меньшим, чем их начальное количество. При достижении значения k=1 количество нейтронов, вызывающих деление, а значит и актов распада, не меняется от поколения к поколению. Реакция деления приобретает цепной самоподдерживающийся характер. Состояние вещества, в котором реализуется цепная реакция деления с k=1, называется критическим. При k>1 говорят о сверхкритическом состоянии.

Зависимость количества актов деления от времени  может быть представлена следующим  образом:

где

N-полное число актов деления, произошедших за время t с начала реакции,

N0-число ядер, претерпевших деление в первом поколении, k-коэффициент размножения нейтронов, τ-время "смены поколений," т.е. среднее время между последовательными актами деления, характерное значение которого составляет 10-8 сек.

Если  предположить, что цепная реакция  начинается с одного акта деления  и значение коэффициента размножения  составляет 2, то несложно оценить количество поколений, необходимое для выделения  энергии, эквивалентной взрыву 1 килотонны  тринитротолуола (1012 калорий или 4.191012 Дж). Поскольку в каждом акте деления  выделяется энергия равная примерно 180 МэВ (2.910-11 Дж), должно произойти 1.451023 актов распада (что соответствует  делению примерно 57 г делящегося вещества). Подобное количество распадов произойдет в течение примерно 53 поколений делящихся ядер. Весь процесс займет около 0.5 микросекунд, причем основная доля энергии выделится в течение последних нескольких поколений. Продление процесса всего на несколько поколений приведет к значительному росту выделенной энергии. Так, для увеличения энергии взрыва в 10 раз (до 100 кт) необходимо всего пять дополнительных поколений.

Основным  параметром, определяющим возможность  осуществления цепной реакции деления  и скорость выделения энергии  в ходе этой реакции является коэффициент размножения нейтронов. Этот коэффициент зависит как от свойств делящихся ядер, таких как количество вторичных нейтронов, сечения реакций деления и захвата, так и от внешних факторов, определяющих потери нейтронов вызванные их уходом за пределы массы делящегося вещества. Вероятность ухода нейтронов зависит от геометрической формы образца и увеличивается с увеличением площади его поверхности. Вероятность же захвата нейтрона пропорциональна концентрации ядер делящегося вещества и длине пути, который нейтрон проходит в образце. Если взять образец, имеющий форму шара, то при увеличении массы образца вероятность приводящего к делению захвата нейтрона растет быстрее, чем вероятность его ухода, что приводит к увеличению коэффициента размножения. Массу, при которой подобный образец достигает критического состояния (k=1), называют критической массой делящегося вещества. Для высокообогащенного урана значение критической массы составляет около 52 кг, для оружейного плутония-11 кг. Критическую массу можно уменьшить примерно вдвое окружив образец делящегося вещества слоем материала, отражающего нейтроны, например, бериллия или природного урана.

Цепная  реакция возможна и при наличии  меньшего количества делящегося вещества. Поскольку вероятность захвата  пропорциональна концентрации ядер, увеличение плотности образца, например в результате его сжатия, способно привести к возникновению в образце критического состояния. Именно этот способ и применяется в ядерных взрывных устройствах, в которых масса делящегося вещества, находящаяся в подкритическом состоянии переводится в сверхкритическое с помощью направленного взрыва, подвергающего заряд сильной степени сжатия. Минимальное количество делящегося вещества, необходимого для осуществления цепной реакции, зависит в основном от достижимой на практике степени сжатия.

Степень и скорость сжатия массы делящегося вещества определяют не только количество расщепляющегося материала, необходимого для создания взрывного устройства, но и мощность взрыва. Причиной этого служит тот факт, что энергия, выделяющаяся в ходе цепной реакции, приводит к быстрому разогреву массы делящегося вещества и, как результат, к разлету этой массы. Через некоторое время заряд теряет критичность и цепная реакция останавливается. Поскольку полная энергия взрыва зависит от количества ядер, успевших претерпеть деление за время, в течение которого заряд находился в критическом состоянии, для получения достаточно большой мощности взрыва необходимо удерживать массу делящегося вещества в критическом состоянии как можно дольше. На практике это достигается путем быстрого сжатия заряда с помощью направленного взрыва, так что в момент начала цепной реакции, масса делящегося вещества обладает очень большим запасом критичности.

Поскольку в процессе сжатия заряд находится  в критическом состоянии, необходимо устранить посторонние источники нейтронов, которые могут дать начало цепной реакции еще до достижения зарядом необходимой степени критичности. Преждевременное начало цепной реакции приведет, во-первых, к уменьшению скорости выделения энергии, а во-вторых, к более раннему разлету заряда и потере им критичности. После того как масса делящегося вещества оказалась в критическом состоянии, начало цепной реакции могут дать акты спонтанного деления ядер урана или плутония. Однако, интенсивность спонтанного деления оказывается недостаточной для того, чтобы обеспечить необходимую степень синхронизации момента начала цепной реакции с процессом сжатия вещества и для обеспечения достаточно большого количества нейтронов в первом поколении. Для решения этой проблемы в ядерных взрывных устройствах применяют специальный источник нейтронов, который обеспечивает "впрыск" нейтронов в массу делящегося вещества. Момент "впрыска" нейтронов должен быть тщательно синхронизован с процессом сжатия, так как слишком раннее начало цепной реакции приведет к быстрому началу разлета делящегося вещества и, следовательно, к значительному уменьшению энергии взрыва.

Делящееся вещество в атомном заряде находится  в подкритическом состоянии. По принципу его перевода в критическое состояние  атомные заряды делятся на пушечные и имплозивного типа.

В зарядах  пушечного типа две и более частей делящегося вещества, масса каждой из которых меньше критической, быстро соединяются друг с другом в надкритическую массу в результате взрыва обычного взрывчатого вещества (выстреливания одной части в другую). При создании зарядов по такой схеме трудно обеспечить высокую надкритичность, вследствие чего его коэффициент полезного действия невелик. Достоинством схемы пушечного типа является возможность создания зарядов малого диаметра и высокой стойкости к действию механических нагрузок, что позволяет использовать их в артиллерийских снарядах и минах. Преимуществом также являются простота конструкции, малые габариты и масса.

Атомные боеприпасы орудийного типа представляют собой две полусферы, разделенные между собой. При  помощи заряда обычного взрывчатого  вещества одно полушарие из делящегося материала докритической массы  выстреливается непосредственно в  другое. При их резком соединении двух полусфер начинается цепная реакция, которая  приводит к ядерному взрыву.

Рис.2. Общее устройство атомного боеприпаса орудийного типа: 1 – корпус, 2 - обычное  ВВ, 3 – детонатор, 4 - воздушный промежуток, 5 - нейтронный отражатель, 6 - докритическая масса U-235.

В зарядах  имплозивного типа делящееся вещество, имеющее при нормальной плотности  массу меньше критической, переводится  в надкритическое состояние повышением его плотности в результате обжатия  с помощью взрыва обычного взрывчатого  вещества. В таких зарядах представляется возможность получить высокую надкритичность и, следовательно, высокий коэффициент полезного использования делящегося вещества. Преимуществом атомных зарядов имплозивного типа является более высокий коэффициент использования ЯВВ, а также возможность в определенных пределах менять мощность ядерного взрыва с помощью специального переключателя.

Атомные боеприпасы имплозионного типа представляют собой полую сферу из делящегося материала, которое окружено слоем обычного взрывчатого вещества. При детонации наружной внутренняя сфера сжимается до критической массы и происходит ядерный взрыв. Именно такими были устройства, взорванные над Нагасаки.

Рис.3. Атомный  боеприпас имплозионного типа до (а) и после (б) взрыва.

Общее устройство: 1 – корпус, 2 - обычное ВВ, 3 - докритическая масса Pu-239, 4 - воздушная полость и зазоры, 5 - провода системы детонации, 6 - критическая масса.

Взрыв первого  ядерного взрывного устройства был  произведен США 16 июля 1945 г. в Аламогордо, штат Нью Мексико. Устройство представляло собой плутониевую бомбу, в которой для создания критичности был использован направленный взрыв. Мощность взрыва составила около 20 кт. В СССР взрыв первого ядерного взрывного устройства, аналогичного американскому, был произведен 29 августа 1949 г.

Термоядерное (водородная бомба)

Причиной  взрыва служит высвобождение энергии  вследствие превращения легких ядер в более тяжелые при реакции синтеза. Для начала реакции необходима очень высокая температура, что достигается взрывом обычной атомной бомбы.

1 — инициирующий ядерный заряд (с разделенным на части ядерным горючим)

2 — термоядерное горючее (смесь D и T)

3 — ядерное горючее (238U)

4 — инициирующий ядерный заряд после подрыва шашек обычного ВВ

5 — источник нейтронов. Излучение, вызванное срабатыванием ядерного заряда, порождает радиационную имплозию (испарение) оболочки из 238U, сжимающую и поджигающую термоядерное топливо

Рис.4. Термоядерное оружие

Энергия взрыва образуется в ходе реакций  синтеза легких ядер, таких как  дейтерий, тритий, являющихся изотопами  водорода или литий. Высокие температуры  нужны для того, чтобы кинетическая энергия ядер была достаточна для  сближения ядер на довольно малое  расстояние. Температуры, о которых  идет речь, составляют около 107-108 К.

Использование реакций синтеза для увеличения мощности взрыва может быть произведено  по-разному. Первый способ заключается  в помещении внутрь обычного ядерного устройства контейнера с дейтерием  или тритием (или дейтеридом лития). Возникающие в момент взрыва высокие температуры приводят к тому, что ядра легких элементов вступают в реакцию, за счет которой происходит дополнительное выделение энергии. С помощью подобного метода можно заметно увеличить мощность взрыва. В то же время, мощность подобного взрывного устройства по-прежнему ограничивается конечным временем разлета делящегося вещества.

Другой  способ-создание многоступенчатых взрывных устройств, в которых за счет специальной  конфигурации взрывного устройства энергия обычного ядерного заряда (т.н. первичный заряд) используется для  создания необходимых температур в  отдельно расположенном "вторичном" термоядерном заряде, энергия которого, в свою очередь, может быть использована для подрыва третьего заряда и  т.д. Первое испытание подобного  устройства было произведено в США 1 ноября 1952 г. В СССР подобное устройство было впервые испытано 22 ноября 1955 г. Мощность взрывного устройства, сконструированного подобным образом, может быть сколь угодно большой. Самый мощный ядерный взрыв был произведен именно с помощью многоступенчатого взрывного устройства. Мощность взрыва составила 60 Мт, причем мощность устройства была использована лишь на одну треть.

Нейтронное  оружие

Как разновидность  ядерных боеприпасов с термоядерным зарядом малой мощности. В качестве термоядерного горючего используются дейтерий и тритий в чистом виде или в виде гидридов металлов Достигается повышенное нейтронное излучение за счет большего расхода энергии (примерно в 5-10 раз) на создание проникающей радиации. Представляет собой тактическое оружие, рассчитанное на применение против бронетехники на малых полях сражения. Нейтронная бомба была испытана в США, Франции, Советском Союзе.

Конструкция, мощность ядерных боеприпасов. Виды ядерных  взрывов

Основными элементами ядерных боеприпасов  являются:

- корпус;

- система автоматики.

Корпус предназначен для размещения ядерного заряда и системы автоматики, а также предохраняет их от механического, а в некоторых случаях и  от теплового воздействия.

Система автоматики обеспечивает взрыв  ядерного заряда в заданный момент времени и исключает его случайное  или преждевременное срабатывание. Она включает:

- систему предохранения и взведения;

- систему аварийного подрыва;

- систему подрыва заряда;

- источник питания;

- систему датчиков подрыва.

Средствами доставки ядерных боеприпасов  могут являться баллистические ракеты, крылатые и зенитные ракеты, авиация. Ядерные боеприпасы применяются  для снаряжения авиабомб, фугасов, торпед, артиллерийских снарядов

Ядерное оружие обладает колоссальной мощностью. При делении урана  массой порядка килограмма освобождается  такое же количество энергии, как  при взрыве тротила массой около 20 тысяч тонн. Термоядерные реакции  синтеза являются еще более энергоемкими. Мощность взрыва ядерных боеприпасов  принято измерять в единицах тротилового  эквивалента. Тротиловый эквивалент –  это масса тринитротолуола, которая  обеспечила бы взрыв, по мощности эквивалентный  взрыву данного ядерного боеприпаса. Обычно он измеряется в килотоннах (кТ) или в мегатоннах (МгТ).

В зависимости от мощности ядерные  боеприпасы делят на калибры:

- сверхмалый (менее 1кТ);

- малый (от 1 до 10 кТ);

- средний (от 10 до 100 кТ);

- крупный (от 100 кТ до 1 МгТ);

- сверхкрупный (свыше 1 МгТ).

Термоядерными зарядами комплектуются  боеприпасы сверхкрупного, крупного и  среднего калибров; ядерными – сверхмалого, малого и среднего калибров, нейтронными  – сверхмалого и малого калибров.

В зависимости от задач, решаемых применением  ядерного оружия, ядерные взрывы могут  производиться в воздухе, на поверхности  земли и воды, под землей и водой. В соответствии с этим различают  высотный, воздушный, наземный (надводный) и подземный (подводный) взрывы.

Высотный ядерный взрыв –  это взрыв, произведенный с целью  уничтожения в полете ракет и  самолетов на безопасной для наземных объектов высоте (свыше 10 км). Поражающими факторами высотного взрыва являются: ударная волна, световое излучение, проникающая радиация и электромагнитный импульс (ЭМИ).

Воздушный ядерный взрыв – это  взрыв, произведенный на высоте до 10 км, когда светящаяся область не касается земли (воды). Воздушные взрывы подразделяются на низкие и высокие. Сильное радиоактивное заражение местности образуется только вблизи эпицентров низких воздушных взрывов. Заражение местности по следу облака существенного влияния на действия личного состава не оказывает. Наиболее полно при воздушном ядерном взрыве проявляются ударная волна, световое излучение, проникающая радиация и ЭМИ.

Наземный (надводный) ядерный взрыв  – это взрыв, произведенный на поверхности земли (воды), при котором светящаяся область касается поверхности земли (воды), а пылевой (водяной) столб с момента образования соединен с облаком взрыва. Характерной особенностью наземного (надводного) ядерного взрыва является сильное радиоактивное заражение местности (воды), как в районе взрыва, так и по направлению движения облака взрыва. Поражающими факторами этого взрыва являются ударная волна, световое излучение, проникающая радиация, радиоактивное заражение местности и ЭМИ.

Подземный (подводный) ядерный взрыв  – это взрыв, произведенный под  землей (под водой) и характеризующийся  выбросом большого количества грунта (воды), перемешанного с продуктами ядерного взрывчатого вещества (осколками  деления урана-235 или плутония-239). Поражающее и разрушающее действие подземного ядерного взрыва определяется в основном сейсмовзрывными волнами (основной поражающий фактор), образованием воронки в грунте и сильным  радиоактивным заражением местности. Световое излучение и проникающая  радиация отсутствуют. Характерным  для подводного взрыва является образование  султана (столба воды), базисной волны, образующейся при обрушении султана (столба воды).

Последовательность  событий при ядерном взрыве и  поражающие факторы

Ядерное оружие предназначено для уничтожения  живой силы и военных объектов противника. Важнейшими поражающими  факторами для людей являются ударная волна, световое излучение  и проникающая радиация; разрушающее  действие на военные объекты обусловлено  в основном ударной волной и вторичными тепловыми эффектами.

При детонации  взрывчатых веществ обычного типа почти  вся энергия выделяется в виде кинетической энергии, которая практически  полностью переходит в энергию  ударной волны. При ядерном и  термоядерном взрывах по реакции  деления около 50% всей энергии переходит  в энергию ударной волны, а  около 35% – в световое излучение. Остальные 15% энергии высвобождаются в форме разных видов проникающей  радиации.

При ядерном взрыве образуется сильно нагретая, светящаяся, приблизительно сферическая масса – так называемый огненный шар. Он сразу же начинает расширяться, охлаждаться и подниматься  вверх. По мере его охлаждения пары в огненном шаре конденсируются, образуя  облако, содержащее твердые частицы  материала бомбы и капельки воды, что придает ему вид обычного облака. Возникает сильная воздушная  тяга, всасывающая в атомное облако подвижный материал с поверхности земли. Облако поднимается, но через некоторое время начинает медленно опускаться. Опустившись до уровня, на котором его плотность близка к плотности окружающего воздуха, облако расширяется, принимая характерную грибовидную форму.

Как только возникает огненный шар, он начинает испускать световое излучение, в том числе инфракрасное и  ультрафиолетовое. Происходят две вспышки  светового излучения: интенсивная, но малой длительности, при взрыве, обычно слишком короткая, чтобы вызвать  значительные людские потери, а затем  вторая, менее интенсивная, но более  длительная. Вторая вспышка оказывается  причиной почти всех людских потерь, обусловленных световым излучением.

Выделение огромного количества энергии, происходящее в ходе цепной реакции деления, приводит к быстрому разогреву вещества взрывного устройства до температур порядка 107 К. При таких температурах вещество представляет собой интенсивно излучающую ионизированную плазму. На этом этапе в виде энергии электромагнитного излучения выделяется около 80% энергии взрыва. Максимум энергии этого излучения, называемого первичным, приходится на рентгеновский диапазон спектра. Дальнейший ход событий при ядерном взрыве определяется в основном характером взаимодействия первичного теплового излучения с окружающей эпицентр взрыва средой, а также свойствами этой среды.

В случае если взрыв произведен на небольшой  высоте в атмосфере, первичное излучение  взрыва поглощается воздухом на расстояниях  порядка нескольких метров. Поглощение рентгеновского излучения приводит к образованию облака взрыва, характеризующегося очень высокой температурой. На первой стадии это облако растет в размерах за счет радиационной передачи энергии  из горячей внутренней части облака к его холодному окружению. Температура  газа в облаке примерно постоянна  по его объему и снижается по мере его увеличения. В момент, когда  температура облака снижается до примерно 300 тысяч градусов, скорость фронта облака уменьшается до величин, сравнимых со скоростью звука. В этот момент формируется ударная волна, фронт которой "отрывается" от границы облака взрыва. Для взрыва мощностью 20 кт это событие наступает примерно через 0,1 мсек после взрыва. Радиус облака взрыва в этот момент составляет около 12 метров.

Ударная волна, формирующаяся на ранних стадиях  существования облака взрыва, представляет собой один из основных поражающих факторов атмосферного ядерного взрыва. Основными характеристиками ударной  волны являются пиковое избыточное давление и динамическое давление во фронте волны. Способность объектов выдерживать воздействие ударной  волны зависит от множества факторов, таких как наличие несущих  элементов, материал постройки, ориентация по отношению к фронту. Избыточное давление в 1 атм (15 фунтов/кв. дюйм), возникающее на расстоянии 2,5 км от наземного взрыва мощностью 1 Мт, способно разрушить многоэтажное здание из железобетона. Для противостояния воздействию ударной волны военные объекты, особенно шахты баллистических ракет, проектируют таким образом, чтобы они могли выдержать избыточные давления в сотни атмосфер. Радиус области, в которой при взрыве в 1 Мт создается подобное давление, составляет около 200 метров. Соответственно, для поражения укрепленных целей особую роль играет точность атакующих баллистических ракет.

На начальных  стадиях существования ударной  волны ее фронт представляет собой  сферу с центром в точке  взрыва. После того как фронт достигает  поверхности, образуется отраженная волна. Так как отраженная волна распространяется в среде, через которую прошла прямая волна, скорость ее распространения  оказывается несколько выше. В  результате, на некотором расстоянии от эпицентра две волны сливаются  возле поверхности, образуя фронт, характеризуемый примерно в два  раза большими значениями избыточного  давления. Поскольку для взрыва данной мощности расстояние, на котором образуется подобный фронт, зависит от высоты взрыва, высоту взрыва можно подобрать для получения максимальных значений избыточного давления на определенной площади. Если целью взрыва является уничтожение укрепленных военных объектов, оптимальная высота взрыва оказывается очень малой, что неизбежно приводит к образованию значительного количества радиоактивных осадков.

Ударная волна в большинстве случаев  является основным поражающим фактором ядерного взрыва. По своей природе  она подобна ударной волне  обычного взрыва, но действует более  продолжительное время и обладает гораздо большей разрушительной силой. Ударная волна ядерного взрыва может на значительном расстоянии от центра взрыва наносить поражения людям, разрушать сооружения и повреждать боевую технику.

Ударная волна представляет собой область  сильного сжатия воздуха, распространяющуюся с большой скоростью во все  стороны от центра взрыва. Скорость распространения ее зависит от давления воздуха во фронте ударной волны; вблизи центра взрыва она в несколько  раз превышает скорость звука, но с увеличением расстояния от места  взрыва резко падает. За первые 2 сек  ударная волна проходит около  1000 м, за 5 сек-2000 м, за 8 сек - около 3000 м.