Вещество при сверхвысоких плотностях и температурах

ОГЛАВЛЕНИЕ

__________________________________________________________________

1   Сверхпроводимость.

 

1.1   Явление  сверхпроводимости.

 

1.2   Куперовское спаривание как необходимое условие сверхпроводимости.

 

1.3   Высокотемпературная сверхпроводимость.

 

1.4   Применение сверхпроводимости.

__________________________________________________________________

2   Вещество  при сверхвысоких плотностях  и температурах.

    

2.1   Металлический водород.

__________________________________________________________________

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1.1  Явление  сверхпроводимости.

 

Сверхпроводимость - физическое явление, наблюдаемое у некоторых  веществ (сверхпроводников), при охлаждении их ниже определенной критической температуры T_с. Явление открыто в 1911 г. Х. Каммерлинг-Оннесом. Изучая температурный ход электросопротивления ртути, он обнаружил, что  при температуре ниже 4,22К ртуть практически теряет сопротивление.

Теория сверхпроводимости.

Далее оказалось, что при крайне низких температурах целый ряд веществ  обладает сопротивлением по крайней мере в 10-12 раз меньше, чем при комнатной температуре. Эксперименты показывают, что если создать ток в замкнутом контуре из сверхпроводников, то этот ток продолжает циркулировать и без источника ЭДС. Токи Фуко в сверхпроводниках сохраняются очень долгое время и не затухают из-за отсутствия джоулева тепла (токи до 300А продолжают течь много часов подряд). Изучение прохождения тока через ряд различных проводников показало, что сопротивление контактов между сверхпроводниками также равно нулю.

Отличительным свойством  сверхпроводимости является отсутствие явления Холла. В то время как  в обычных проводниках под  влиянием магнитного поля ток в металле  смещается, в сверхпроводниках это  явление отсутствует. Ток в сверхпроводнике  как бы закреплен на своем месте.

Сверхпроводимость исчезает под действием следующих факторов:

1) повышение температуры;

2) действие достаточно  сильного магнитного поля;

3) достаточно большая  плотность тока в образце;

С повышением температуры  до некоторой T_с почти внезапно появляется заметное омическое сопротивление. Переход от сверхпроводимости к проводимости тем круче и заметнее, чем однороднее образец (наиболее крутой переход наблюдается в монокристаллах).

Переход от сверхпроводящего состояния в нормальное можно осуществить путем повышения магнитного поля при температуре ниже критической T_с. Минимальное поле B_с, в котором разрушается сверхпроводимость называется критическим магнитным полем. Зависимость критического поля от температуры описывается эмпирической формулой:

 

В_с = B₀ [ 1 - (T/T_с)² ],

где

В₀ - критическое поле, экстраполированное к абсолютному нулю температуры.

Повышение силы тока также  приводит к исчезновению сверхпроводимости, то есть при этом понижается T_с. Чем ниже температура, тем выше та предельная сила тока i_t при которой сверхпроводимость уступает место обычной проводимости.

Сверхпроводимость наблюдается  как у элементов,  так и у  сплавов и металлических соединений. Сверхпроводимость есть у Hg, Sn(белое), Pb, Tl, Tn, Ga, Ta, Th, Ti, Nb (иногда Cd).

***

В течение почти четверти века считали, что единственным характеристическим свойством сверхпроводящего состояния  является отсутствие электрического сопротивления. Однако такой подход приводит к неоднозначному описанию сверхпроводящей фазы.

Эксперимент, иллюстрирующий переход  из сверхпроводящего состояния в  обычное продемонстрировал, что  сверхпроводники - нечто большее, чем  идеальные проводники. Они обладают дополнительным свойством, отсутствующим у металла, просто лишенного сопротивления: металл в сверхпроводящем состоянии никогда не позволяет магнитному потоку проникнуть внутрь, всегда В_i=0.

Когда сверхпроводник охлаждается  в слабом магнитном поле, то при  температуре перехода на его поверхности  возникает незатухающий ток, циркуляция которого обращает внутренний магнитный поток в нуль. Это явление, заключающееся в том, что внутри сверхпроводника плотность магнитного потока всегда, даже во внешнем магнитном поле, равна нулю, называется эффектом Мейснера.

Для описания особенностей поведения сверхпроводников в магнитном поле проанализируем термодинамику образования поверхностей раздела между сверхпроводящей и нормальной фазами. В нормальной области В³B_c, в сверхпроводящей спадает до нуля на глубине порядка l (рисунок 3).

В нормальном состоянии  плотность сверхпроводящих электронов равна нулю, в то время, как в сверхпроводнике она имеет определенную величину n_s(Т). На некотором расстоянии от границы x плотность сверхпроводящих электронов по порядку величины достигает значения, равного n_s(Т). Характеристический параметр x называют длиной когерентности, зависимость ее от температуры определяется формулой

 

z(Т)=z₀(T_c/(T_c-T))^Ѕ,

где x₀ зависит от свойств сверхпроводника и составляет по порядку величины 10^-6 - 10^-8 м.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

В                                         n_s

     норм.     сверхпроводящая

       обла-       область

     сть

               x

             B_c

                   l                               n_s(Т)

 

                                                x  

Рисунок 1. Распределение магнитного потока и плотности сверхпроводящих электронов вблизи фазовой границы.

                               

 

1.2   Куперовское спаривание как необходимое условие сверхпроводимости.

 

Основы микроскопической теории сверхпроводимости.

Взаимодействие  электронов с фотонами.

Ранее было показано, что  переход о нормального к свехпроводящему  состоянию связан с определенным упорядочиванием  в электронной  системе твердого тела. На основании  этого можно предположить, что  переход в сверхпроводящее состояние обусловлен взаимодействием электронов друг с другом.

В принципе можно предположить различные механизмы такого взаимодействия. Были попытки объяснить упорядочение системы с помощью механизма  кулоновского отталкивания электронов. Рассматривалось магнитное взаимодействие электронов, которые, пролетая через решетку с большими скоростями, создают магнитное поле и с помощью него взаимодействуют между собой. Однако эти и другие подходы не позволяют построить теорию сверхпроводимости и объяснить электрические, магнитные и тепловые свойства сверхпроводников.

Конструктивной основой  для создания такой теории  стала  идея о взаимодействии электронов через  колебания решетки, сформулированная в 1950-51 гг. практически независимо друг от друга Г. Фрелихом

и Дж. Бардиным. Такое  рассмотрение позволило уже в 1957 г. Дж. Бардину,

Л. Куперу и Дж. Шифферу создать микроскопическую теорию сверхпроводимости, получившую название БКШ (по начальным буквам фамилий авторов).

Статическая модель.

Рассмотрим качественно механизм межэлектронного взаимодействия через колебания решетки. Как известно, ионы в кристаллической структуре совершают колебания около положений равновесия. Если в такую решетку поместить всего два электрона и пренебречь всеми остальными, то положительно заряженные ионы, расположенные вблизи этих электронов, будут притягиваться к ним. Образуются две области поляризации решетки, то есть скопления положительного заряда ионов вблизи оказывающих поляризующее действие отрицательно заряженных электронов. Второй электрон и поляризованная им область решетки могут реагировать на поляризацию, вызванную первым электроном. При этом второй электрон испытывает притяжение к месту поляризации первого электрона,

а следовательно, и к  нему самому.

Рассмотренная выше модель имеет весьма существенный недостаток - она является статической. Реально электроны в металле имеют очень большие скорости (порядка 10⁸ м/c) . Поэтому можно предположить, что электрон, перемещаясь по кристаллу, притягивает ионы и создает область избыточного положительного заряда. Такая динамическая поляризация является относительно устойчивой, поскольку масса ионов значительно больше, чем масса электронов. Таким образом, второй электрон, пролетая сквозь решетку, притягивается к этому сгустку положительного заряда, а следовательно, и к первому электрону. Отметим, что при высоких температурах (больше критической) интенсивное тепловое движение узлов кристалла делает поляризацию решетки слабой, а следовательно, практически невозможным взаимодействие между электронами.

Динамическая  модель.

Энергетические  щели. Для развития динамической модели будем полагать, что второй электрон движется по поляризованному следу первого электрона. При этом возможны две ситуации: первая - импульсы электронов одинаковы по величине и направлению, то есть они образуют пару частиц с удвоенным импульсом, вторая - импульсы электронов одинаковы по величине и противоположны по направлению. Если же электроны, кроме того, будут иметь противоположные спины, то такая пара будет  обладать уникальными свойствами.

Чрезвычайно интересным с точки зрения понимания механизма  сверхпроводимости является вопрос о процессах энергообмена в свехпроводящем состоянии. В принципе ясно, что эти  процессы связаны с разрушением куперовских пар и энергетическими переходами в системе свободных электронов, причем как первое, так и второе определяется совокупностью свободных состояний, в которые могут перейти электроны. Сложность рассматриваемой задачи связана с тем, что образование куперовских пар приводит к изменению квантово - механических состояний неспаренных электронов.

 

 

 

 

 

 

Распределение электронов  в нормальном металле описывается  функцией Ферми-Дирака

 

f(E)=(e ^(E-m)/(kT)+ 1)^-1.

где

k - постоянная Больцмана;

m - химический потенциал.

 

При температуре Т=0 К полная функция распределения N(E)=f(E)g(E), определяющая число частиц с энергией Е, равна плотности числа состояний g(E), так как f(E)=1:

g(E)=((4pV)/ n³)(2m)^3/2Е^1/2.

График этой функции представлен на рисунке 2а.

Взаимодействие электронов в сверхпроводнике с образованием куперовских пар приводит к тому, что небольшая область энергии вблизи уровня Ферми становится запрещенной для электронов - возникает энергетическая щель. В пределах этой щели нет ни одного разрешенного для неспаренных электронов энергетического уровня. Под влиянием взаимодействия между электронами, имеющими энергию, близкую к Е_f, они оказываются как бы сдвинутыми относительно уровня Ферми (рисунок 2б).

 

 

g(E)                                                     g(E)

                  а)                                                    б)                                                                    

            

                      Е_f                   Е                                           E_f          Е         

Рисунок 2. 

а) плотность состояний  электронов в нормальном металле  при Т =0. Занятое состояние заштриховано.

б) плотность состояний  неспаренных электронов в сверхпроводнике. Занятое состояние заштриховано.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

d(T)

  d₀

 

       1

 

 

 

                                               Т

                                        1     Т_c

  Рисунок 3. Зависимость ширины энергетической щели от температуры.

 

При Т=0 К ширина щели максимальна (2d₀»10^-2 - 10^-3 эВ), а все свободные (неспаренные) электроны находятся под щелью (на уровне с энергией меньше Е_f). При повышении температуры часть куперовских пар разрушается, а некоторые неспаренные электроны “перескакивают” щель и заполняют состояния с энергией больше Е_f. Ширина щели 2d(T) при этом уменьшается (рисунок 3).

Между максимальной (при Т=0 К) шириной  щели 2d₀ и критической температурой Т_c существует прямая зависимость. По теории БКШ, удовлетворительно согласующейся с экспериментальными данными для большого числа сверхпроводников (кроме Nb, Ta, Pb, Hg):

2d₀=3,5 kT_с.

Ширина щели по этому  соотношению определяется в эВ.

 

1.3   Высокотемпературная сверхпроводимость.

 

Рассмотренный ранее механизм перехода в сверхпроводящее состояние основан на межэлектронном взаимодействии посредством кристаллической решетки, то есть за счет обмена фононами. Как показывают оценки, для такого механизма сверхпроводимости, называемая фононным, максимальная величина критической температуры не может превышать 40 К.

Таким образом, для реализации высокотемпературной сверхпроводимости (с Т_c>90 К) необходимо искать другой механизм корреляции электронов. Один из возможных подходов является подход, предложенный американским физиком Литтлом. Он предположил, что в органических веществах особого строения возможна сверхпроводимость при комнатных температурах. Основная идея заключалась в том, чтобы получить своеобразную полимерную нитку с регулярно расположенными электронными фрагментами. Корреляция электронов, движущихся вдоль цепочки, осуществляется за счет поляризации этих фрагментов, а не кристаллической решетки. Поскольку масса электрона на несколько порядков меньше массы любого иона, поляризация электронных фрагментов может быть более сильной, а критическая температура более высокой, чем при фоновом механизме.

В основе теоретической модели высокотемпературной сверхпроводимости, разработанной академиком В.Л. Гизбургом, лежит так называемый экситонный механизм взаимодействия электронов. Дело в том, что в электронной системе существуют особые волны - экситоны. Подобно фононам они являются квазичастицами, перемещающимися по кристаллу и не связанными с переносом электрического заряда и массы. Модельный образец такого сверхпроводника представляет собой металлическую пленку в слоях диэлектрика или полупроводника. Электроны проводимости, движущиеся в металле, отталкивают электроны диэлектрика, то есть окружают себя облаком избыточного положительного заряда, который и приводит к образованию электронной пары. Такой механизм корреляции электронов предсказывает весьма высокие значения критической температуры (Т_c=200 К).

 

ПРИМЕНЕНИЕ СВЕРХПРОВОДИМОСТИ.

 

Интерес к вопросу практического использования сверхпроводников появился в 50-х г.г. прошлого века, когда были открыты сверхпроводники второго рода с высокими критическими параметрами, как по значению плотности тока, так и по величине магнитной индукции. В настоящее время использование явления сверхпроводимости приобретает все большее практическое значение.

Применение сверхпроводников потребовало решения ряда новых  задач, в частности, интенсивного развития материаловедения в области низких температур. При этом исследовались не только сверхпроводники собственно, но и конструкции и изоляционные материалы.

Наибольшее распространение  из сверхпроводящих материалов в  электротехнике получили сплав ниобий-титан  и интерметаллид ниобий-олово. Технологические  процессы изготовления исключительно тонких ниобий-титановых нитей и их стабилизации достигли весьма высокого уровня развития. При создании многожильных проводников на основе ниобий-олова широкое применение находит так называемая бронзовая технология.

Развитие сверхпроводниковой техники также связано с созданием ожижителей и рефрижераторов все большей хладопроизводительности на уровне температур жидкого гелия.

Наиболее широкое реальное применение сверхпроводимости находит при создании крупных электромагнитных систем. В 80-х г.г. в СССР был осуществлен запуск первой в мире установки термоядерного синтеза Т-7 со сверхпроводящими катушками тороидального магнитного поля.

Сверхпроводящие катушки  используются также для пузырьковых  водородных камер, для крупных ускорителей  элементарных частиц. Изготовление таких катушек для ускорителей довольно сложно, так как требование исключительно высокой однородности магнитного поля вызывает необходимость точного соблюдения заданных размеров.

В последние годы имеет  место все более широкое использование явления сверхпроводимости для турбогенераторов, электродвигателей, униполярных машин, топологических генераторов, жестких и гибких кабелей, коммутационных и токоограничивающих устройств, магнитных сепараторов, транспортных систем и др.. Следует также отметить важное направление в работах по сверхпроводимости - создание измерительных устройств для измерения температур, расходов, уровней, давлений и т.д.

На настоящий момент имеются два главных направления  в области применения сверхпроводимости. Это прежде всего магнитные системы различного назначения и затем - электрические машины (прежде всего турбогенераторы).

 

 

---------------------------------------------------------------------------------------------------

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2   Вещество при сверхвысоких температурах.

 

Расстояния между частицами  вещества, то есть молекулами (вещества с молекулярной структурой) или атомами (вещества с атомной структурой), определяются его природой и внешними условиями – температурой и давлением. В свою очередь эти расстояния, а также природа вещества влияют на силы взаимодействия (притяжения и отталкивания) между частицами.

В случае, когда расстояние между частицами сравнимо с размерами

частиц, вещество находится  в твердом состоянии.

Вследствие повышения температуры увеличивается расстояние между частицами, что приводит к переходу вещества сначала в жидкое, а затем в газообразное состояние.

Еще одно, плазменное состояние  вещества реализуется при нагревании его до температуры в несколько  тысяч градусов. Плазма - частично или полностью ионизованный газ. При температурах в 10 - 100 тысяч градусов она представляет собой смесь беспорядочно перемещающихся друг относительно друга атомов, электронов, положительных ионов и ядер атомов. При температуре в миллионы градусов нейтральных атомов в плазме уже нет.

Плазма – это естественное состояние вещества, нагретого до очень высокой температуры. При достаточно сильном нагревании любое вещество испаряется – превращается в газ, а при нагревании до температуры порядка тысяч и миллионов градусов вещество превращается в ионизованный газ – плазму. Плазма с температурой порядка 10 000 – 100 000 °С называется низкотемпературной, «холодной», а

с температурой порядка  миллиона градусов и выше называется высокотемпературной, «горячей».

При сверхвысоких температурах происходит процесс термической ионизации газа: молекулы начинают распадаться на атомы, которые затем теряют электроны и превращаются в ионы. Термическая ионизация начинается при температурах порядка 6000 °С (температура поверхности Солнца около 6000 °С). При температуре 1 млн. градусов и выше ионизованы элементы водород и гелий, а при температуре в

10 млн. градусов почти  полностью ионизованы углерод,  азот, кислород. Такие высокие температуры  наблюдаются во Вселённой: температура в центре Солнца равна 14 млн. градусов, а температура в центре ярких и горячих звезд достигает нескольких десятков млн. градусов. При этих температурах вещество звёзд находится в состоянии плазмы.

Плазма – наиболее распространённое состояние вещества в природе. В состоянии плазмы находится большая часть Вселённой – звёзды, звёздные атмосферы, межзвёздная среда. Солнце и звёзды можно рассматривать как гигантские сгустки плазмы. Учёные подсчитали, что 99 % (по массе) вещества во Вселённой находится в состоянии плазмы. Только примерно 1 % вещества составляют такие тела, как планета Земля, другие планеты, космическая пыль…

В земных условиях плазменное состояние можно наблюдать в  молниях, полярном сиянии, электрической  дуге, светящемся веществе неоновых и аргоновых ламп и других явлениях. Верхний слой атмосферы Земли (ионосфера) также является плазмой.

Низкотемпературная плазма широко применяется в науке и  технике. Использование высокотемпературной  плазмы – это проблема, над которой  работают многие учёные. Изучением свойств плазмы занимаются новые области науки – физика плазмы и химия плазмы.

 

2.1   Металлический  водород - квантовая жидкость

с необычными свойствами

 

Какие сюрпризы таятся в  водороде - самом распространённом элементе вселенной? Казалось бы всё давно изучено. Но всё-таки и сегодня эта тема ещё не закрыта.

Еще в 1935 году появилась  классическая работа Е. Вигнера 

и Х. Хантингтона, в которой  они впервые предположили, что  водород при высоких давлениях  из газа-диэлектрика превратится  в проводящий металл. По их расчетам твердый металлический водород должен был иметь объемно-центрированную решетку (при 0 К и нулевом давлении), а его плотность при тех же условиях должна быть существенно выше плотности твердого молекулярного водорода (0,59 г/см3 вместо 0,089 г/см3).

Превращение, по мнению авторов, должно было произойти при давлении примерно 250 тыс. атм., а кроме того, они полагали, что для перехода нужны зародыши новой фазы. В 1968 году Н. Ашкрофт предсказал, что металлический  водород будет обладать совершенно необычными свойствами, например сверхпроводимостью при высоких температурах (больше 200К). Более того, ученые предположили, что металлический водород будет существовать в виде жидкости. Это еще больше подогрело любопытство исследователей. Проблему сжатого водорода внесли в список наиболее важных задач физики твердого тела.

Самая простая молекула оказалась совсем непростой. Прошло почти семьдесят лет, а ученые не только не получили металлический водород, но даже не имеют пока точных теоретических методов для построения модели этого процесса.

Пик исследований металлического водорода пришелся на 60-70-е годы прошлого столетия. Эта проблема была интересна, в частности, астрофизикам. Солнце и тяжелые планеты (Юпитер, Сатурн) более чем на 90% состоят из водорода. Кроме того, ученые предполагают, что, поскольку на Юпитере довольно низкая температура (100-200К) и сильное магнитное поле, то, если водород там находится в металлической фазе и проявляет свои сверхпроводящие свойства, это должно привести к множеству интересных явлений. Но самое интересное то, что проблема сверхпроводящего металлического водорода, возможно, вовсе не теоретическая, а вполне прикладная.

В 1971 году появились работы наших теоретиков (группа Ю. Кагана), которые доказывали, что металлический водород может оказаться метастабильным. Это значит, что после снятия высокого давления водород не превратится снова в газ-диэлектрик, а останется металлом. Вопрос в том, будет ли время существования такой метастабильной фазы достаточным, чтобы измерить ее свойства и успеть ее применить.

Хорошо известный пример - искусственный алмаз (метастабильная фаза углерода, в которую превращается стабильная фаза графит). Время жизни метастабильного алмаза так велико, что человечество применяет его не одно десятилетие. Ну а о том, на что пригодится сверхпроводящий при почти нормальных температурах водород, можно долго строить предположения.

Пока это все фантазии. Как будет на самом деле, неизвестно, поскольку никому так и не удалось  «подержать в руках» металлический водород.

Хотя как только его  не сжимали!

Для получения сверхвысоких давлений используют обычно или алмазные наковальни (статическое сжатие), или  взрывные методы (динамическое сжатие).

Алмазная наковальня - приспособление довольно простое и небольшое (правда, стоит она 10 000 $). Два алмаза ограняют специальным образом

(а вот это очень  непросто) и между их центральными  плоскими поверхностями внутри  полости располагают образец.  В полости обязательно есть  металлическая прокладка. После  того как камни сдавливают, на образец действует давление, обратно пропорциональное площади нижней плоской части алмаза, диаметр которой 20- 600 мкм.

Работать с водородом  очень трудно. Он не только физически  проникает в металл прокладки  и делает его хрупким, но и вступает с ним в химические реакции, образуя гидриды. Сжатый до определенного давления, водород переходит в молекулярное кристаллическое состояние, превращаясь в довольно необычную субстанцию. Вероятно, это связано со свойствами молекулы водорода она такая легкая, что даже в твердом кристаллическом состоянии при небольших давлениях молекулы продолжают вращаться.

За последние четверть века после изобретения алмазных наковален исследователи системно изучили свойства твердого водорода вплоть до

давления 2 млн. атм. (последний рекорд 3.75 млн. атм.) Теперь ученые знают, что даже при этих давлениях существуют, по крайней мере, три фазы металлического водорода, причём каждая из них совершает переход диэлектрик - металл при своём значении давления. Одна при 1.6 млн. атм., когда другие фазы ещё остаются диэлектриками. Последние теоретические данные позволяют надеяться, что весь водород перейдёт в металлическую фазу при 4 млн. атм. (при 0 гр. К)

Опять же остается открытым вопрос, распадается ли при этом водород на атомы или остается в молекулярном состоянии. Уже известно, что «коллеги» водорода по свойствам бром и йод становятся проводниками при высоком давлении именно в процессе плавления, то есть в атомарном виде. С другой стороны, есть данные, что в статических экспериментах при достигнутых давлениях водород находится в основном в виде молекул.

Гораздо более продуктивный способ получения высоких давлений взрывной метод, когда экспериментаторы ударяют по ячейке с образцом металлическими пластинами или струей газа, ускоренными до гиперзвуковых скоростей. Сейчас существуют установки однократного ударного сжатия, в которых водород можно сжимать до 10 млн. атм.

В момент удара, когда  давление достигает миллионов атмосфер, водород неизбежно нагревается  до тысяч градусов Кельвина и переходит в жидкое состояние. Ученые пытаются придумать, как уменьшить температуры в эксперименте, но пока это все равно тысячи градусов. Более того, через микросекунды, когда заканчивается действие ударной волны, водород опять становится газом, поэтому померить что-то очень сложно.

Но, решая проблему атомной  бомбы, ученые научились с этим справляться. В динамических экспериментах измеряют плотность водорода, просвечивая  образец рентгеновским излучением, либо судят о том, что происходит, по сигналам от оптических и электрических датчиков. Таким образом давление в таких опытах величина расчетная.

Последний рекорд 15 млн. атм. больших давлений удалось достичь ученым из Ливерморской национальной лаборатории(США), а в России исследователям из Всесоюзного научно-исследовательского института экспериментальной физики (г. Саров) и Института проблем химической физики РАН (г. Черноголовка).

Измеряя сопротивление  в динамических экспериментах, исследователи  видели, что водород становится проводником, с проводимостью почти как у жидких металлов. Но эта проводимость все-таки слабо зависела от температуры, что свидетельствует, что водород еще не металл. Ученые характеризуют состояние водорода, которое они наблюдают в динамических экспериментах, как «неупорядоченная проводящая среда» (неупорядоченная так как температуры слишком высоки) или «плотная низкотемпературная неидеальная плазма», а появляющийся эффект проводимости «ионизация давлением»