Ирина Эланс
2022г Вариант 20 - ДЗ №1 - Кинематика точки и простейших движений твердого тела Зачтено на максимальный балл#качество файла не очень хорошо =))) (Решение → 497)
2022г Вариант 20 - ДЗ №1 - Кинематика точки и простейших движений твердого тела
Зачтено на максимальный балл
#качество файла не очень хорошо =)))
- 2022г Вариант 20 - ДЗ №1 - Статически неопределимые задачи изгиба - Задача 1+2 Зачтено на максимальный баллЗадача 1 Произвести расчет балки при упругих деформациях а) Раскрыть статическую неопределимость и построить эпюры Qy и Mx б) Определить допускаемую нагрузку в) Примерный вид упругой линии балки
- 2022г Вариант 20 - ДЗ №2 - Динамика вращательного движенияЗачтено на максимальный баллОднородный жёсткий стержень длиной l=0,5 м и массой М=0,5 кг может свободно без трения вращаться вокруг горизонтальной оси О. При прохождении стержнем вертикального положения с угловой скоростью 0 , он своим нижним концом ударяет по маленькому кубику массой m=0,1 кг, который после удара движется в плоскости рисунка (рис. 1). При этом взаимодействие стержня с кубиком может происходить в виде: абсолютно упругого удара (АУУ); неупругого удара (НУУ); абсолютно неупругого удара (АНУУ). Другие обозначения: 0 – угловая скорость стержня сразу после взаимодействия с кубиком; 0m – минимальная угловая скорость 0, при которой стержень после удара совершит полный оборот вокруг оси O при заданном типе взаимодействия; 0m – угловая скорость стержня сразу после взаимодействия с кубиком, при условии, что начальная угловая скорость стержня была равна 0m; К - угловая скорость стержня в крайней верхней точке после удара; m - максимальный угол отклонения стержня от положения равновесия после удара; V0 – скорость кубика после удара; E – потери механической энергии при ударе стержня по кубику. Расчет следует начинать с определения минимальной угловой скорости стержня 0m.
- 2022г Вариант 20 - ДЗ №2 - Дифференциальные уравнения - 6 ЗадачИнтегралы и дифференциальные уравнения (2-й семестр) Зачтено на максимальный баллВариант 20 - ДЗ №2 - Дифференциальные уравнения Задачи 1, 3: Найти общее решение дифференциального уравнение. Задачи 2, 4: Найти частное решение диффенциального уравнения, удовлетворяющее заданным начальным условиям. P/S(Решение задачи 4 до частного решения с C1, C2) Задача 5: Найти общее решение линейно неоднородного дифференциального уравнения второго поряда, если известно одно частное решение y1(x) соответствующего однородного уравнения. Задача 6: Методом изоклин найти приближенное решение дифференциального уранения первого порядка. Решение
- 2022г Вариант 20 - ДЗ №2 - Дифференциальные уравнения - Кафедра ФН2 - 5 ЗадачИнтегралы и дифференциальные уравнения (2-й семестр) Зачтено на максимальный балл Для данных дифференциальных уравнений (задачи 1-4) найти общее решение (общие интегралы) или частные решения (частные интегралы) для указанных начальных условий. Решение
- 2022г Вариант 20 - ДЗ №2 - Кинематика плоского движения твердого тела Зачтено на максимальный баллВ механизме движение зубчатой рейки 1 описывается законом 2 0,2 1 S t A м. Шестерня 2 находится в зацеплении с рейками 1 и 3. Рейка 3 находится в зацеплении с шестерней 4, которая вращается вокруг оси O(z) по закону 2 t рад. Принять R 3r 0,3 м, 1 t с, 0 t 1 с.
- 2022г Вариант 20 - ДЗ №2 - Кривые и поверхности второго порядка Зачтено на максимальный баллВ задачах 1, 2, 3: Привести уравнение кривой второго порядка ортогональным преобразованием и параллельным переносом к каноническому виду, указав преобразования перехода от исходной прямоугольной системы координат Oxy к полученной системе O′x ′ y ′ . Начертить кривую на плоскости xOy, изобразив на чертеже систему O′x ′ y ′ . В задаче 4: Привести уравнение поверхности второго порядка ортогональным преобразованием и параллельным переносом к каноническому виду, указав преобразования перехода от исходной прямоугольной системы координат Oxyz к полученной системе O′x ′ y ′ z ′ . Построить поверхность в полученной системе координат O′x ′ y ′ z ′ , используя метод сечений. Во всех задачах собственные числа матрицы A квадратичной формы расположить в порядке возрастания, а матрицу ортогонального преобразования T построить так, чтобы detT = +1.
- 2022г Вариант 20 - ДЗ №2 - Пределы и непрерывность функций (СМ,ФН,РК4) - 4 Задач Зачтено на максимальный баллЗадача 1 Задача 2 задача 3 Задача 4
- 2022г Вариант 1 - ДЗ №4 - Колебания Зачтено на максимальный балл
- 2022г Вариант 1 - ДЗ №4 - Колебания системы с одной степенью свободы Зачтено на максимальный балл
- 2022г Вариант 1 - ДЗ №4 - Пространственная статикаЗачтено на максимальный балл Условия типовых задач. Задача первого типа. Определить: реакции сферического шарнира или подпятника A и подшипника В, дополнительно в задачах вариантов 4, 13, 16, 18, 25, 26, 27 - реакцию опоры, касающейся середины соответствующего отрезка в точке К; в задачах вариантов 9, 24 — реакцию стержня КС; в остальных задачах — необходимую для равновесия силу Q. При этом в вариантах задач, в которых сила Q приложена в точке D, принять точку D лежащей на середине соответствующего отрезка. Принять как заданные величины P и l, при этом l1 = 2l, R = 2r = l, М = 0,5Pl. В задачах вариантов 1, 2, 4, 6, 7, 8, 10, 12, 13, 16, 18, 20, 21, 23, 24, 25 принять AB = 2ВС = 2l. Во всех вариантах принять α = γ = 30°, β = φ = 60°, при этом углы α и β отсчитываются в вертикальных плоскостях, а углы γ и φ - в горизонтальных. Задача второго типа. Определить реакцию заделки, если заданы P и l , пара сил с моментом М = 3Рl, qo = 3P/l, АВ = ВС = CD = DE = l, γ = 30°, β = 60°.
- 2022г Вариант 1 - ДЗ №4 - Электромагнитные волны Зачтено на максимальный баллУсловие: Плоская гармоническая электромагнитная волна распространяется в вакууме в положительном направлении оси Ox. Вектор плотности потока электромагнитной энергии S имеет вид: . Считая волновое число k и амплитудное значение вектора известными действительными величинами, что допустимо для однородной изотропной среды без эффектов поглощения, найти:Вектор напряжённости электрического поля E этой волны как функцию времени t и координат точки наблюдения;Вектор напряжённости магнитного поля H этой волны как функцию времени t и координат точки наблюдения;Объёмную плотность энергии w;Средний вектор Пойнтинга áSñСреднее значение áSñ плотности потока энергии, переносимой этой волной;Вектор плотности тока смещения Среднее за период колебаний значение модуля плотности тока смещения Величину импульса Kед (в единице объёма).Записать волновое уравнение для магнитной и электрической компонент рассматриваемой электромагнитной волны и изобразить схематично мгновенную фотографию этой волны.Данно:
- 2022г Вариант 20 - 6 Задач - Плоский контур Черновик + Чистовик Зачтено на максимальный балл Задача 1 Задача 2Задача 3Задача 4 Задача 5 Задача 6
- 2022г Вариант 20 - ДЗ №1 + ДЗ №2 - Динамика материальной точки - Динамика вращательного движения Защищено в сумме на 20 из 20 возможных баллов Условие: Гладкая частица сферической формы массой m, которую можно рассматривать как материальную точку, ударяется со скоростью о гладкую массивную преграду, которая движется со скоростью . Угол, образованный векторами и , равен . Массу преграды считать бесконечной. На рис. 5, 6 преграда имеет форму плоской стенки, на рис.7 – форму острого конуса с углом раствора γ, а на рис. 8 – форму конуса сферической головной частью радиусом R. Удар частицы о сферическую поверхность происходит в точке А, расположенной под углом γ относительно оси преграды. При этом АО = R. Виды взаимодействия: а) абсолютно упругий удар (АУУ); б) неупругий удар (НУУ); в) абсолютно неупругий удар (АНУУ). Обозначения: - конечная скорость частицы после удара; αк - угол, образованный векторами и ; - изменение вектора скорости частицы за время удара; - изменение модуля импульса частицы за время удара; ΔE - изменение кинетической энергии частицы за время удара; F - модуль средней силы, с которой частица действует на стенку во время удара; F.Δt - модуль импульса силы, который за время удара Δt частица передаёт стенке; - энергия деформирования частицы при ударе, выраженная через её начальную кинетическую энергию, где - безразмерный коэффициент. Однородный жёсткий стержень длиной l=0,5 м и массой М=0,5 кг может свободно без трения вращаться вокруг горизонтальной оси О. При прохождении стержнем вертикального положения с угловой скоростью 0 , он своим нижним концом ударяет по маленькому кубику массой m=0,1 кг, который после удара движется в плоскости рисунка (рис. 1). При этом взаимодействие стержня с кубиком может происходить в виде: абсолютно упругого удара (АУУ); неупругого удара (НУУ); абсолютно неупругого удара (АНУУ). Другие обозначения: 0 – угловая скорость стержня сразу после взаимодействия с кубиком; 0m – минимальная угловая скорость 0, при которой стержень после удара совершит полный оборот вокруг оси O при заданном типе взаимодействия; 0m – угловая скорость стержня сразу после взаимодействия с кубиком, при условии, что начальная угловая скорость стержня была равна 0m; К - угловая скорость стержня в крайней верхней точке после удара; m - максимальный угол отклонения стержня от положения равновесия после удара; V0 – скорость кубика после удара; E – потери механической энергии при ударе стержня по кубику. Расчет следует начинать с определения минимальной угловой скорости стержня 0m.
- 2022г Вариант 20 - ДЗ №1 - Динамика материальной точкиЗачтено на максимальный баллУсловие: Гладкая частица сферической формы массой m, которую можно рассматривать как материальную точку, ударяется со скоростью о гладкую массивную преграду, которая движется со скоростью . Угол, образованный векторами и , равен . Массу преграды считать бесконечной. На рис. 5, 6 преграда имеет форму плоской стенки, на рис.7 – форму острого конуса с углом раствора γ, а на рис. 8 – форму конуса сферической головной частью радиусом R. Удар частицы о сферическую поверхность происходит в точке А, расположенной под углом γ относительно оси преграды. При этом АО = R. Виды взаимодействия: а) абсолютно упругий удар (АУУ); б) неупругий удар (НУУ); в) абсолютно неупругий удар (АНУУ). Обозначения: - конечная скорость частицы после удара; αк - угол, образованный векторами и ; - изменение вектора скорости частицы за время удара; - изменение модуля импульса частицы за время удара; ΔE - изменение кинетической энергии частицы за время удара; F - модуль средней силы, с которой частица действует на стенку во время удара; F.Δt - модуль импульса силы, который за время удара Δt частица передаёт стенке; - энергия деформирования частицы при ударе, выраженная через её начальную кинетическую энергию, где - безразмерный коэффициент.