Ионизирующее излучение

                                       Содержание

Введение…………………………………………………………………………...2                                                          

Глава 1. Природа и источники ионизирующего излучения……………………3                               

1.1. Наведенная радиоактивность………………………………………………..3                                                                                                             

1.2. Радиоактивный распад……………………………………………………..5                                                                                    

1.3. Физические свойства  ионизирующих излучений и воздействие               

        на окружающую среду……………………………………………………..11                                                                                 

Глава 2. Основы дозиметрии……………………………………………………22                                                                              

2.1. Методы измерения ионизирующих  излучений и                                             

       измерительная техника…………………………………………………….22                                                                                

2.2. Единицы измерения  ионизирующего излучения………………………....27                                      

2.3. Гигиеническое нормирование  ионизирующих излучений……………….30                       

Заключение……………………………………………………………………….32                                                                                                           

Список используемых источников информации………………………………34

Приложение………………………………………………………………………35

                                           Введение

Ионизирующее излучение  – поток заряженных или нейтральных  частиц и квантов электромагнитного  излучения, прохождение которых  через вещество приводит к ионизации  и возбуждению атомов или молекул  среды. Они возникают в результате естественных или искусственных  радиоактивных распадов веществ, ядерных  реакций деления в реакторах, ядерных взрывов и некоторых  физических процессов в космосе.

Актуальность выбранной  темы курсовой работы обусловлена тем, что  в настоящее время ионизирующие излучения широко применяется в  промышленности, сельском хозяйстве, медицине. При этом необходимо отметить, что  ионизирующие излучения являются одновременно и другом и смертельным врагом человека. Это требует от каждого  серьезных знаний об источниках опасности  ионизирующей радиации.

Цель работы: изучить  теоретические основы ионизирующих излучений.

Для реализации поставленной цели предполагается решение следующих  задач:

- раскрыть природу, физические  свойства ионизирующих излучений  и их воздействие на окружающую  среду;

- рассмотреть методы  измерения ионизирующих излучений;

-ознакомиться с основами  дозиметрии.

Глава 1. Природа  и источники ионизирующего излучения 

1.1.Наведенная радиоактивность

 Радиоактивность (от лат. radio – излучаю и activus-действенный), самопроизвольное превращение нестабильных атомных ядер в другие ядра, сопровождающееся испусканием частиц, а также жесткого электромагнитного излучения (рентгеновского или γ-излучения)[1].                                              

Наведённая радиоактивность — это радиоактивность веществ, возникающая под действием облучения их ионизирующим излучением, как правило нейтронами.                                                                                                                                                                                                              

При облучении частицами (нейтронами, протонами, гамма-квантами) стабильные ядра могут превращаться в радиоактивные ядра с различным периодом полураспада, которые продолжают излучать длительное время после прекращения облучения. Особенно сильна радиоактивность, наведённая нейтронным облучением. Это объясняется следующими свойствами этих частиц: для того, чтобы вызвать ядерную реакцию с образованием радиоактивных ядер, гамма-кванты и заряженные частицы должны иметь большую энергию (не меньше нескольких МэВ). Однако они взаимодействуют с электронными оболочками атомов намного интенсивнее, чем с ядрами, и быстро теряют при этом энергию. Кроме того, положительно заряженные частицы (протоны, альфа-частицы) быстро теряют энергию, упруго рассеиваясь на ядрах. Поэтому, вероятность гамма-кванта или заряженной частицы вызвать ядерную реакцию ничтожно мала.                       

Нейтроны же, наоборот, захватываются ядрами при любой энергии, более того, максимальна вероятность захвата именно нейтронов с низкой энергией. Поэтому, распространяясь в веществе, нейтрон может попадать в множество ядер последовательно, пока не будет захвачен очередным ядром, и вероятность захвата нейтрона практически равна единице.  

Поглощение нейтронов не обязательно ведет к появлению наведенной радиоактивности. Многие ядра захватывают нейтрон с образованием стабильных ядер, например бор-10 превращается в стабильный бор-11, лёгкий водород (протий) — в стабильный дейтерий. В таких случаях наведённая радиоактивность не возникает.                                                                        

Процесс накопления в веществе радиоактивных изотопов под действием  облучения называется активацией.

На эффекте наведённой радиоактивности  основан мощный метод определения  состава вещества, называемый активационным анализом. Образец облучается потоком нейтронов (нейтронно-активационный анализ) или гамма-квантов (гамма-активационный анализ). При этом в образце наводится радиоактивность, характер которой, при одинаковом характере облучения, полностью определяется изотопным составом образца. Изучая гамма-спектр излучения образца, можно с очень высокой точностью определить его состав. Предел обнаружения различных элементов зависит от интенсивности облучения и составляет до 10⁻⁴−10⁻⁷ % для гамма-активационного анализа и до 10⁻⁵−10⁻¹⁰ % для нейтронно-активационного анализа.                                                            

Особенно сильна наведённая радиоактивность при взрыве термоядерных (в том числе и нейтронных) зарядов, так как выход нейтронов на единицу энергии в них в  несколько раз выше, чем у ядерных  зарядов, и средняя энергия нейтронов  тоже выше, что делает возможными пороговые  реакции. Утверждается, например, что  взрыв нейтронной бомбы мощностью  в 1 кт в 700 метрах от танка не только убивает экипаж нейтронным излучением, но и создает в броне наведённую радиоактивность, достаточную для получения новым экипажем смертельной дозы в течение суток.

Принцип наведённой радиоактивности  положен в основу идеи т. н. кобальтовой бомбы. Это вид ядерного оружия, в котором основным поражающим фактором является радиоактивное заражение. Она представляет собой термоядерную бомбу с оболочкой из кобальта, в которой под действием нейтронного излучения взрыва создается изотоп кобальт-60 — сильнейший источник гамма-излучения с периодом полураспада 5,27 лет. Будучи распылённым ядерным взрывом по большой территории, кобальт-60 сделал бы их надолго непригодными для проживания [7].

1.2. Радиоактивный распад

Радиоактивный распад - это испускание, выбрасывание с огромными скоростями из ядер атомов "элементарных" (атомных, субатомных) частиц, которые принято называть радиоактивными частицами или радиоактивным излучением. В подавляющем большинстве случаев ядро атома (а значит, и сам атом) одного химического элемента превращается в ядро атома (в атом) другого химического элемента; или один изотоп данного химического элемента превращается в другой изотоп того же элемента.

Радиоактивный распад, как  и все другие виды радиоактивных  превращений, может быть естественным (самопроизвольным, спонтанным) и искусственным, вызванным попаданием в ядро стабильного  атома какой-либо частицы извне.

Для естественных (природных) радионуклидов основными видами радиоактивного распада являются альфа- и бета-минус-распад (хотя встречаются и другие). Названия альфа и бета были даны Эрнестом Резерфордом в 1900 году при изучении радиоактивных излучений.

Для искусственных (техногенных) радионуклидов кроме этого характерны также нейтронный, протонный, позитронный (бета-плюс). Также характерны более редкие виды распада и ядерных превращений (мезонный, К-захват, изомерный переход, "откалывание" и др.) [14].

Альфа-распад (альфа-распад) - характерный вид радиоактивного распада для естественных радиоактивных  элементов шестого и седьмого периодов таблицы Д. И. Менделеева (уран, торий и продукты их распада до висмута включительно) и особенно для искусственных - трансурановых - элементов. Этому виду распада подвержены отдельные изотопы всех тяжёлых элементов, начиная с висмута [5].

Альфа-распад - это испускание из ядра атома альфа-частицы, которая состоит из 2 протонов и 2 нейтронов. Альфа-частица имеет массу 4 единицы, заряд +2 и является ядром атома гелия [9].

Пример (альфа-распад урана-238 в торий-234):

В результате испускания альфа-частицы  образуется новый элемент, который  в таблице Менделеева расположен на 2 клетки левее, так как количество протонов в ядре, а значит, и заряд  ядра, и номер элемента стали на две единицы меньше. А масса  образовавшегося изотопа оказывается  на 4 единицы меньше.

Так, например, при альфа-распаде урана всегда образуется торий, при альфа-распаде тория - радий, при распаде радия - радон, затем полоний и наконец - свинец. При этом из конкретного изотопа урана-238 образуется торий-234, затем радий-230, радон-226 и т. д.

Бета-распад  - наиболее распространённый вид радиоактивного распада, особенно среди искусственных радионуклидов. Он наблюдается практически у всех известных на сегодня химических элементов. Это означает, что у каждого химического элемента есть, по крайней мере, один бета-активный, то есть подверженный бета-распаду изотоп. При этом чаще всего происходит бета-минус распад.

Пример (бета-распад трития в гелий-3):

Бета-минус распад - это выбрасывание (испускание) из ядра бета-минус частицы - электрона, который образовался в результате самопроизвольного превращения одного из нейтронов в протон и электрон. При этом тяжёлый протон остаётся в ядре, а лёгкий электрон - бета-минус частица - с огромной скоростью вылетает из ядра. И так как протонов в ядре стало на один больше, то ядро данного элемента превращается в ядро соседнего элемента справа - с большим номером.

Так, например, при бета-минус распаде радиоактивный изотоп калия - калий-40 - превращается в стабильный изотоп кальция (стоящего в соседней клеточке справа) - кальций-40. А радиоактивный кальций-47 - в стоящий справа от него скандий-47 (тоже радиоактивный), который, в свою очередь, также путём бета-минус распада превращается в стабильный титан-47.

                Рис.1.Распад радиоактивного изотопа калия-40 в стабильный изотоп кальция-40.

Бета-плюс распад - это выбрасывание (испускание) из ядра бета-плюс частицы - позитрона (положительно заряженного "электрона"), который образовался в результате самопроизвольного превращения одного из протонов в нейтрон и позитрон. В результате этого (так как протонов стало меньше) данный элемент превращается в соседний слева (с меньшим номером, предыдущий).

Так, например, при бета-плюс распаде радиоактивный изотоп магния магний-23 превращается в стабильный изотоп натрия (стоящего слева) - натрий-23, а радиоактивный изотоп европия- европий-150 превращается в стабильный изотоп самария - самарий-150 [5].

Кроме указанных альфа- и бета-распада существуют другие виды радиоактивного распада, менее распространённые и более характерные для радионуклидов искусственного происхождения.

Нейтронный распад - испускание из ядра атома нейтрона (n) - нейтральной частицы с массой 1 ед. При испускании нейтрона один изотоп данного химического элемента превращается в другой с меньшим весом. Так, например, при нейтронном распаде радиоактивный изотоп лития литий-9 превращается в литий-8, радиоактивный гелий-5 - в стабильный гелий-4.

Если стабильный изотоп йода йод-127 облучать гамма-квантами, то он становится радиоактивным, выбрасывает нейтрон и превращается в другой, тоже радиоактивный изотоп йод-126.

Протонный распад - крайне редкий вид распада -это испускание из ядра атома протона (р) - частицы с массой 1 ед. и зарядом +1. При испускании протона данный химический элемент превращается в соседний слева (с меньшим номером, предыдущий), а атомный вес уменьшается на единицу.

Все радиоактивные превращения, в том числе и все разновидности радиоактивного распада, сопровождаются, как правило, за редким исключением, выделением избытка энергии в виде гамма-излучения - гамма-квантов, а иногда также и рентгеновского излучения (фотонов) с меньшей энергией.

Гамма – излучение вид  электромагнитного излучения с  чрезвычайно маленькой длиной волны  – < 5×10−3 нм и вследствие этого ярко выраженными корпускулярными и слабо выраженными волновыми свойствами. Гамма-квантами являются фотоны высокой энергии. Обычно считается, что энергии квантов гамма-излучения превышают 105 эВ, хотя резкая граница между гамма- и рентгеновским излучением не определена. На шкале электромагнитных волн гамма-излучение граничит с рентгеновским излучением, занимая диапазон более высоких частот и энергий. В области 1–100 кэВ гамма-излучение и рентгеновское излучение различаются только по источнику: если квант излучается в ядерном переходе, то его принято относить к гамма-излучению, если при взаимодействиях электронов или при переходах в атомной электронной оболочке-то к рентгеновскому излучению. Очевидно, физически кванты электромагнитного излучения с одинаковой энергией не отличаются, поэтому такое разделение условно.

Гамма-лучи в отличие  от α-лучей и β-лучей не отклоняются электрическими и магнитными полями и характеризуются большей проникающей способностью при равных энергиях и прочих равных условиях [13].

Закон радиоактивного распада — закон, открытый Фредериком Содди и Эрнестом Резерфордом экспериментальным путём и сформулированный в 1903 году.

Так как отдельные радиоактивные  ядра распадаются независимо друг от друга, то можно считать, что число  ядер dN, распавшихся в среднем за интервал времени от t до t+dt, пропорционально промежутку времени dt и числу N нераспавшихся ядер к моменту времени t:

                 dN= - λNdt (1.2.1)

где l — постоянная для данного радиоактивного вещества величина, называемая постоянной радиоактивного распада; знак минус указывает, что общее число радиоактивных ядер в процессе распада уменьшается.

Разделив переменные и  интегрируя:

                     (1.2.2)

получим

                                                     (1.2.3)    

 где N₀ — начальное число нераспавшихся ядер (в момент времени t=0), N — число нераспавшихся ядер в момент времени t. Формула (1.2.3) выражает закон радиоактивного распада, согласно которому число нераспавшихся ядер убывает со временем по экспоненциальному закону.

Интенсивность процесса радиоактивного распада характеризуют две величины: период полураспада T_1/2 и среднее время жизни m радиоактивного ядра. Период полураспада T_1/2 — время, за которое исходное число радиоактивных ядер в среднем уменьшается вдвое. Тогда

откуда

                (1.2.4)

  Периоды полураспада для естественно-радиоактивных элементов колеблются от десятимиллионных долей секунды до многих миллиардов лет.

Суммарная продолжительность  жизни dN ядер равна t|dN| = lNtdt. Проинтегрировав это выражение по всем возможным t (т. е. от 0 до ¥) и разделив на начальное число ядер N₀, получим среднее время жизни t радиоактивного ядра:

                    (1.2.5)

Таким образом, среднее время  жизни т радиоактивного ядра есть величина, обратная постоянной радиоактивного распада l

Радиоактивный распад происходит в соответствии с так называемыми  правилами смещения, позволяющими установить, какое ядро возникает в результате распада данного материнского ядра. Правила смещения:

для a-распада

для b-распада

где ^A_ZX — материнское ядро, Y — символ дочернего ядра, ²₄He — ядро гелия (a-частица), ⁰_-1е — символическое обозначение электрона (заряд его равен —1, а массовое число — нулю). Правила смещения являются ничем иным, как следствием двух законов, выполняющихся при радиоактивных распадах, — сохранения электрического заряда и сохранения массового числа: сумма зарядов (массовых чисел) возникающих ядер и частиц равна заряду (массовому числу) исходного ядра [10].

1.3. Физические свойства ионизирующих излучений и воздействие на окружающую среду

Ионизирующие излучения  состоят из прямо или косвенно ионизирующих частиц или смеси тех  и других. К прямо ионизирующим частицам относятся частицы (электроны, α-частицы, протоны и др.), которые обладают достаточной кинетической энергией, чтобы осуществить ионизацию атомов путём непосредственного столкновения. К косвенно ионизирующим частицам относятся незаряженные частицы (нейтроны, кванты и т.д.), которые вызывают ионизацию через вторичные объекты. 

Все ионизирующие излучения  по своей природе делятся на фотонные (квантовые) и корпускулярные. К фотонному (квантовому) ионизирующему излучению относятся гамма-излучение, возникающее при изменении энергетического состояния атомных ядер или аннигиляции частиц, тормозное излучение, возникающее при уменьшении кинетической энергии заряженных частиц, характеристическое излучение с дискретным энергетическим спектром, возникающее при изменении энергетического состояния электронов атома и рентгеновское излучение, состоящее из тормозного и/или характеристического излучений. К корпускулярному ионизирующему излучению относят α-излучение, электронное, протонное, нейтронное и мезонное излучения.

Корпускулярное излучение, состоящее из потока заряженных частиц (α-, β-частиц, протонов, электронов), кинетическая энергия которых достаточна для  ионизации атомов при столкновении, относится к классу непосредственно  ионизирующего излучения. Нейтроны и другие элементарные частицы непосредственно  не производят ионизацию, но в процессе взаимодействия со средой высвобождают заряженные частицы (электроны, протоны), способные ионизировать атомы и молекулы среды, через которую проходят. Соответственно, корпускулярное излучение, состоящее из потока незаряженных частиц, называют косвенно ионизирующим излучением.

Нейтронное и гамма  излучение принято называть проникающей радиацией или проникающим излучение.  

Ионизирующие излучения  по своему энергетическому составу  делятся на моноэнергетические (монохроматические) и немоноэнергетические (немонохроматические). Моноэнергетическое (однородное) излучение – это излучение, состоящее из частиц одного вида с одинаковой кинетической энергией или из квантов одинаковой энергии.

Немоноэнергетическое (неоднородное) излучение – это излучение, состоящее  из частиц одного вида с разной кинетической энергией или из квантов различной  энергии. Ионизирующее излучение, состоящее  из частиц различного вида или частиц и квантов, называется смешанным  излучением [11].

В любой среде альфа-частицы движутся прямолинейно. Поэтому говорят о пробеге альфа-частиц.

Энергия альфа-частиц при  естественном распаде составляет 4-9 МэВ, скорость вылета – 12-20 тыс. км/сек. Пробег альфа-частиц зависит от начальной энергии и обычно колеблется в пределах от 3-х до 7 (редко до 13) см в воздухе, а в плотных средах составляет сотые доли мм (в стекле - 0,04 мм). Альфа-излучение не пробивает лист бумаги и кожу человека [15].

Из-за своей массы и  заряда альфа-частицы обладают наибольшей ионизирующей способностью, они разрушают  всё на своём пути. И поэтому  альфа-активные радионуклиды являются наиболее опасными для человека и животных при попадании внутрь.

Из-за малой массы (она  в 1836 раз меньше массы протона) заряда и размеров бета-частицы слабее взаимодействуют  с веществом, через которое им приходится лететь, но летят дальше. При этом путь бета-частицы в веществе не является прямолинейным. Поэтому  говорят о их проникающей способности, которая также зависит от энергии. Проникающая способность бета-частиц, образовавшихся при радиоактивном распаде, в воздухе достигает 2-3 м, в воде и других жидкостях измеряется сантиметрами, в твёрдых телах - долями сантиметра. В ткани организма бета-излучение проникает на глубину 1-2 см. Хорошей защитой от бета-излучения является слой воды в несколько (до 10) сантиметров. Поток бета-частиц с весьма большой для естественного распада энергией в 10 МэВ практически полностью поглощается слоями: воздуха - 4 м; алюминия - 2,16 см; железа - 7,55 мм; свинца - 5,18 мм.

Из-за малых размеров, массы и заряда бета-частицы обладают гораздо меньшей ионизирующей способностью, чем альфа-частицы, но естественно, что при попадании внутрь бета-активные изотопы также гораздо опаснее, чем при внешнем облучении.

Наиболее проникающими видами излучения являются нейтронное и  гамма-излучение. Их пробег в воздухе может достигать десятков и сотен метров (также в зависимости от энергии), но при меньшей ионизирующей способности.

У большинства изотопов энергия гамма-квантов не превышает 1-3 МэВ, хотя очень редко может достигать и больших величин – 6-7 МэВ. Поэтому в качестве защиты от n- и гамма-излучения применяют толстые слои из бетона, свинца, стали и т. п. и речь ведут уже о кратности ослабления.

Так, для 10-кратного ослабления гамма-излучения кобальта-60 (Е = 1,17 и 1,33 МэВ) требуется защита из свинца толщиной порядка 5 см, а для 100-кратного - 9,5 см; защита из бетона должна быть, соответственно, около 33 и 55 см, а толщина слоя воды - 70 и 115 см [12].

                                Рис.2. Проникновение гамма-излучения  через слой свинца.

Ионизирующая способность  нейтронов значительно зависит от их энергии.

Наиболее рациональной "защитой" от любого излучения является по возможности большее расстояние от источника излучения (естественно, в разумных пределах) и по возможности меньшее время пребывания в зоне повышенной радиации.

В измерительной технике  в качестве источников ионизирующего  излучения используются изотопы, а  для получения рентгеновского излучения  – рентгеновские трубки.

Рентгеновское излучение  возникает при бомбардировании  анода электронами высоких энергий. Преимущество рентгеновского излучения  связано с его управляемостью. При применении источников ионизирующего  излучения необходимо соблюдать  меры безопасности. Наибольшую опасность  представляет γ-излучение.

Источником ионизирующего  излучения называют объект, содержащий радиоактивный материал, или техническое  устройство, испускающее или способное (при определенных условиях) испускать  ионизирующее излучение.

Современные ядерно-технические  установки обычно представляют собой  сложные источники излучений. Например, источниками излучений действующего ядерного реактора, кроме активной зоны, являются система охлаждения, конструкционные материалы, оборудование и др. Поле излучения таких реальных сложных источников обычно представляется как суперпозиция полей излучения отдельных, более элементарных источников.

Любой источник излучения характеризуется:

- видом излучения –  основное внимание уделяется  наиболее часто встречающимся  на практике источникам g-излучения, нейтронов, a-, b+-, b--частиц;

- геометрией источника  (формой и размерами) – геометрически  источники могут быть точечными  и протяженными. Протяженные источники  представляют суперпозицию точечных  источников и могут быть линейными,  поверхностными или объемными  с ограниченными, полу бесконечными или бесконечными размерами. Физически точечным можно считать такой источник, максимальные размеры которого много меньше расстояния до точки детектирования и длины свободного пробега в материале источника (ослаблением излучения в источнике можно пренебречь). Поверхностные источники имеют толщину много меньшую, чем расстояние до точки детектирования и длина свободного пробега в материале источника. В объемном источнике излучатели распределены в трехмерной области пространства;

- мощностью и ее распределением  по источнику – источники излучения  наиболее часто распределяются  по протяженному излучателю равномерно, экспоненциально, линейно или  по косинусоидальному закону;

- энергетическим составом  – энергетический спектр источников  может быть моноэнергетическим (испускаются  частицы одной фиксированной  энергии), дискретным (испускаются моноэнергетические  частицы нескольких энергий) или  непрерывным (испускаются частицы  разных энергий в пределах  некоторого энергетического диапазона);

- угловым распределением  излучения – среди многообразия  угловых распределений излучений  источников для решения большинства  практических задач достаточно  рассматривать следующие: изотропное, косинусоидальное, мононаправленное. Иногда встречаются угловые распределения, которые можно записать в виде комбинаций изотропных и косинусоидальных угловых распределений излучений.

Источниками ионизирующих излучений являются радиоактивные элементы и их изотопы, ядерные реакторы, ускорители заряженных частиц и др. рентгеновские установки и высоковольтные источники постоянного тока относятся к источникам рентгеновского излучения.

Следует отметить, что при нормальном режиме их эксплуатации радиационная опасность незначительна. Она наступает при возникновении аварийного режима и может долго проявлять себя при радиоактивном заражении местности.

Радиоактивный фон, создаваемый  космическими лучами (0,3 МэВ/ год), дает чуть меньше половины всего внешнего облучения (0,65 Мэв / год), получаемого населением. Нет такого места на Земле, куда бы ни проникали космические лучи. При этом надо отметить, что Северный и Южный полюса получают больше радиации, чем экваториальные районы. Происходит это из-за наличия у Земли магнитного поля, силовые линии которого входят и выходят у полюсов.

Однако более существенную роль играет место нахождения человека. Чем выше поднимается он над уровнем  моря, тем сильнее становится облучение, ибо толщина воздушной прослойки  и ее плотность по мере подъема  уменьшается, а следовательно, падают защитные свойства.

Те, кто живет на уровне моря, в год получают дозу внешнего облучения приблизительно 0,3 МэВ, на высоте 4000 метров – уже 1,7 МэВ. На высоте 12 км доза облучения за счет космических лучей возрастает приблизительно в 25 раз по сравнению с земной. Экипажи и пассажиры самолетов при перелете на расстояние 2400 км получают дозу облучения 10 мкЗв (0,01 МэВ). Здесь играет роль не только продолжительность, но и высота полета.

Земная радиация, дающая ориентировочно 0,35 МэВ / год внешнего облучения, исходит в основном от тех пород полезных ископаемых, которые содержат калий – 40, рубидий – 87, уран – 238, торий – 232. Естественно, уровни земной радиации на нашей планете неодинаковы и колеблются большей частью от 0,3 до 0,6 МэВ / год. Есть такие места, где эти показатели во много раз выше.

Внутренне облучение населения  от естественных источников на две  трети происходит от попадания радиоактивных  веществ в организм с пищей, водой  и воздухом. В среднем человек  получает около 180 мкэВ / год за счет калия – 40, который усваивается организмом вместе с нерадиоактивным калием, необходимым для жизнедеятельности. Нуклиды свинца – 210, полония – 210 концентрируются в рыбе и моллюсках. Поэтому люди, потребляющие много рыбы и других даров моря, получают относительно высокие дозы внутреннего облучения.