Рентгеноспектральные методы химического анализа

Содержание:

Введение……………………………………………………………………………………………….стр.3

Рентгеновские спектры…………………………………………………………………….….стр.4-7

Источники возбуждения………………………………………………………………………стр.8-9

Диспергирующий элемент…………………………………………………………………..стр.10-11

Приемники излучения………………………………………………………………………….стр.12-17

Конструкции рентгеновских спектральных приборов………………………..стр.18-20

Качественный  рентгеноспектральный анализ…………………………………….стр.21-22

Количественный  рентгеноспектральный анализ………………………………..стр.23-24

Практическое применение…………………………………………………………………..стр.25

Литература…………………………………………………………………………………………….стр.26 

Введение:

Рентгеновские лучи, открытые в 1895 г. В. Рентгеном –  это электромагнитные колебания  весьма малой длины волны, сравнимой  с атомными размерами, возникающими при воздействии на вещество быстрыми электронами.

         Рентгеновские лучи широко используются  в науке и технике.

Их волновая природа установлена в 1912 г. немецкими  физиками М.Лауэ, В.Фридрихом и П.Книппингом, открывшими явление дифракции рентгеновских лучей на атомной решётке кристаллов. Направив узкий пучок рентгеновских лучей на неподвижный кристалл, они зарегистрировали на помещённой за кристаллом фотопластинке дифракционную картину, которая состояла из большого числа закономерно расположенных пятен. Каждое пятно - след дифракционного луча, рассеянного кристаллом. Рентгенограмма, полученная таким методом носит название лауэграммы.               Это открытие явилось основой рентгеноструктурного анализа.

Длины волн рентгеновских лучей, используемых в практических целях, лежат в  пределах от нескольких ангстрем до долей  ангстрема (Å), что соответствует  энергии электронов, вызывающих рентгеновское  излучение от 10³ до 105 эв.

   Методами рентгеноспектрального анализа определяют состав различных сплавов, руд, минералов, цементов, пластмасс, устанавливают характер загрязнений окружающей среды, анализируют космические объекты и т.д. Его используют для определения больших содержаний( десятки процентов ) и небольших примесей (10-2 до 10-3 %).

   Предел обнаружения рентгеноспектральными  методами, в общем, ограничивается величинами порядка 10-2 и 10-3 %. Сочетание с химическими методами обработки позволяет его значительно снизить. Средняя квадратичная погрешность методов составляет примерно 2-5%, при благоприятных условиях она снижается до(+- 0,5).

Различают два типа излучения: тормозное и характеристическое.

Тормозное излучение возникает при торможении электронов антикатодом рентгеновской  трубки. Оно разлагается в сплошной спектр, имеющий резкую границу со стороны малых длин волн. Положение  этой границы определяется энергией падающих на вещество электронов и  не зависит от природы вещества. Интенсивность тормозного спектра  быстро растёт с уменьшением массы  бомбардирующих частиц и достигает  значительной величины при возбуждении  электронами.

   Излучение с достаточно высокой  энергией может «выбить» электрон  из внутренних электронных оболочек  атома. В этом случае говорят,  что на внутренней электронной  оболочке образуется вакансия. Такое  состояние неустойчиво и электронная  подсистема стремится минимизировать  энергию за счёт заполнения  вакансии электроном с одного  из вышележащих уровней энергии  атома. Выделяющаяся при переходе  на нижележащий уровень энергия  может быть испущена в виде  кванта характеристического рентгеновского  излучения, либо передана третьему  электрону, который вынужденно  покидает атом. Первый процесс  более вероятен при энергии  связи электрона, превышающей  1 кэВ, второй — для лёгких  атомов и энергии связи электрона,  не превышающей 1 кэВ.

   Второй процесс называют по  имени его открывателя Пьера  Оже — «эффектом Оже», а высвобождающийся  при этом электрон, которому был  передан избыток энергии, —  Оже-электрон. Энергия Оже-электрона  не зависит от энергии возбуждающего  излучения, а определяется структурой  энергетических уровней атома.

    Характеристические рентгеновские  лучи образуются при выбивании  одного электрона из внутренних слоёв атома с последующим переходом на освободившуюся орбиту электрона с какого-либо внешнего слоя. Они                             

обладают  линейчатым спектром, аналогичным оптическим спектрам газов. Однако между теми и  другими спектрами имеется принципиальная разница: структура характеристического  спектра рентгеновских лучей (число, относительное расположение и относительная  яркость линий),  в отличие от оптического спектра газов, не зависит  от вещества (элемента), дающего этот спектр.

   При одинаковых условиях интенсивность  характеристических линий спектра  максимальна, когда максимальная  интенсивность источника возбуждения  соответствует энергии возбуждения  данной линии. Интенсивность спектра  зависит также от числа излучающих  атомов, вероятности излучательного  перехода и некоторых других  факторов. Точная оценка величин,  оказывающих влияние на интенсивность  спектральной линии, очень сложна. Более надежны данные, так же  как и в оптической эмиссионной  спектроскопии, полученные по  относительной интенсивности двух  спектральных линий, находящихся  в одной и той же области  длины волн. Прямая пропорциональность  между интенсивностью линии и  концентрацией элемента в пробе  наблюдается довольно часто.

    Спектральные линии характеристического  спектра рентгеновских лучей  образуют закономерные последовательности  или серии. Эти серии обозначаются  буквами K, L, M, N…, причем длины волн этих серий возрастают от K к L, от L к М и т. д. Наличие этих серий теснейшим образом связано со строением электронных оболочек атомов.

    Характеристические рентгеновские  спектры испускают атомы мишени, у которых при столкновении  с заряженной частицей высокой  энергии или фотоном первичного  рентгеновского излучения с одной  из внутренних оболочек (K-, L-, M-, … оболочек) вылетает электрон. Состояние атома с вакансией во внутренней оболочке (его начальное состояние) неустойчиво. Электрон одной из внешних оболочек может заполнить эту вакансию, и атом

при этом переходит в конечное состояние  с меньшей энергией (состояние  с вакансией во внешней оболочке).

    Избыток энергии атом может  испустить в виде фотона характеристического  излучения. Поскольку энергия  Е1 начального и Е2 конечного  состояний атома квантованы, возникает  линия рентгеновского спектра  с частотой  n=(Е1- Е2)/h, где h постоянная  Планка.

    Все возможные излучательные  квантовые переходы атома из  начального K-состояния образуют  наиболее жёсткую (коротковолновую) K-серию. Аналогично образуются L-, M-,  N-серии.

 Схема  K-, L-, M-уровней атома и основные линии K-, L-серий

    Зависимость от вещества проявляется  только в том, что с увеличением  порядкового номера элемента  в системе Менделеева весь  его характеристический рентгеновский  спектр смещается в сторону  более коротких волн. Г. Мозли  в 1913 г. показал, что квадратный  корень из частоты (или обратной длины волны) данной спектральной линии связан линейной зависимостью  с атомным номером элемента Z. Закон Мозли сыграл весьма

важную  роль в физическом обосновании периодической  системы Менделеева.

       Другой весьма важной особенностью  характеристических спектров рентгеновских  лучей является то обстоятельство, что каждый элемент даёт свой  спектр независимо от того, возбуждается  ли этот элемент к испусканию  рентгеновских лучей в свободном  состоянии или в химическом  соединении. Эта особенность характеристического  спектра рентгеновских лучей  используется для идентификации  различных элементов в сложных  соединениях и является основой  рентгеноспектрального анализа.

   Принцип поглощения рентгеновского  излучения:

Ослабление  рентгеновского излучения при прохождении  через пробу подчиняется закону светопоглащения:

I=I0*10-mpl,

Где I и I0 – интенсивность падающего и прошедшего через пробу рентгеновского излучения соответственно, m - массовый коэффициент поглощения, р – плотность вещества, l – толщина слоя.

Источник возбуждения:

   Первичное излучение в рентгеноспектральных  методах получают с помощью  рентгеновской трубки и реже  радиоактивного излучателя.

   Рентгеновская трубка. Конструкции трубок весьма многообразны. Принцип их действия иллюстрируется на (рис 1). В вакуумированном сосуде под постоянным напряжением в десятки киловольт находятся анод 1 и раскаленный катод 2, между которыми пропускается ток 50-100 мА. Раскаленный током катод испускает электроны, которые ускоряются электрическим полем и специальным фокусирующим устройством направляются на анод. Бомбардирующий электронный пучок выбивает электроны из внутренней оболочки атомов вещества, пошедшего на изготовление анода. Остальная часть кинетической энергии электронов расходуется на так называемое тормозное излучение и нагревание анода. Возникающий рентгеновский спектр наряду со сплошным фоном тормозного излучения содержит характеристическое излучение элементов, входящих в состав анода. Через выходное окно 3 рентгеновское излучение направляется на диспергирующий элемент или на анализируемую пробу в зависимости от выбранной схемы анализа.

(рис.1) В методах анализа по первичным спектрам анализируемую пробу помещают непосредственно на анод и подвергают действию электронного пучка. Вполне понятно, что при этом собственно анод не должен содержать анализируемых элементов в связи со сложностью

введения  поправки. В такого рода анализах используются разборные рентгеновские трубки. Применяется также сфокусированный  электронный пучок, имеющий размеры 1-2 мкм2. Он предназначен для проведения локального анализа, например отдельных  зёрен шлифа или распределения  одного или нескольких элементов  по поверхности пробы и т.д.

   При анализе по вторичным, или  флуоресцентным, спектрам в качестве  источника излучения используют  рентгеновские лучи на выходе  из рентгеновской трубки.

   Радиоактивные излучатели:

Они испускают  альфа-кванты или альфа-кванты и  бета-частицы. Эти излучатели используются непосредственно для бомбардировки  пробы или для облучения мишени, испускающей под действием радиоактивного излучения характеристический рентгеновский  спектр.

   Альфа-излучение. По своим свойствам  альфа-излучение подобно рентгеновскому  излучению. Как и рентгеновское  излучение, оно ионизует воздух, действует на фотопластинку и  не отклоняется магнитным полем.  При прохождении через кристаллы  g-излучение, подобно рентгеновскому, обнаруживает дифракцию. Оба вида  излучения тем сильнее поглощаются  экранами, чем больше атомный  номер вещества экрана.

   По проникающей способности альфа-излучение  некоторых радиоактивных веществ  значительно превосходит рентгеновское  излучение, используемое в медицине  и технике. Но проникающая способность  (или, как говорят, жесткость)  рентгеновского излучения возрастает  с увеличением напряжения, ускоряющего  электроны. При торможении электронов, ускоренных напряжением в несколько  миллионов вольт, образуется рентгеновское  излучение, уже не уступающее по проникающей способности наиболее жесткому излучению.

Диспергирующий элемент.

В качестве диспергирующего элемента в рентгеноспектральных приборах используют главным образом  кристаллы, являющиеся своеобразными  дифракционными решетками. Дифракция  рентгеновских лучей в кристалле  происходит в соответствии с законом  Вульфа-Брэгга:

(1.1)

Где n – целое число, показывающее порядок спектра( обычно ограничиваются рассмотрением спектров первого порядка); d – кратчайшее расстояние между соседними плоскостями кристалла; - угол падения параллельного пучка рентгеновского излучения на плоскость кристалла ( его называют углом скольжения).

   От плоскости кристалла под углом будет отражаться излучение с длиной волны удовлетворяющей условию Вульфа-Брэгга. Излучение, неудовлетворяющее этому условию, рассеивается и частично поглощается кристаллом.

   Таким образом, в зависимости  от угла скольжения данный  кристалл будет отражать луч  с разной длиной волны, удовлетворяющей  соотношению (1.1). Угол скольжения изменяют поворотом плоскости кристалла-анализатора. На этом принципе разработаны многочисленные схемы диспергирующих устройств, используемых в практике.

   Формула (1.1) является основой  рентгеноструктурного и рентгеноспектрального  анализа. Если известна длина  волны падающего излучения, то по синусу угла можно найти постоянную решетки d, что используется в рентгеноструктурном анализе. Если d известно, то по sin рассчитывают длину волны и проводят качественный, а затем и количественный рентгеноспектральный анализ.

   Выбор кристалла-анализатора определяется  свойствами предполагаемого объекта  исследования и целью работы. Для проведения, например, рентгеноспектрального  элементного анализа желательно  иметь яркий спектр не обязательно  высокого разрешения. Такие спектры  получаются с помощью кристаллов  каменой соли, алюминия и др. Высокой  разрешающей способностью обладают  кристаллы из кварца, кальцита, а  также слюды, флюорита и некоторых  других веществ. При выборе  учитывается также предпологаемая область длин волн, поскольку в соответствии с уравнением (1.1) при одном и том же  угле скольжения длины волны <отраженного> излучения зависит от межплоскостного расстояния в кристалле-анализаторе. Соответствующие характеристики кристаллов хорошо изучены и сведены в специальные таблицы. Например, у кальцита нм, у флюорита нм, у каменной соли =0,281400 нм и т.д . У кврца в зависимости от выбора кристаллических плоскостей принимает значения 0,424602;0,333626;0,245144;0,117762 и 0,101275 нм.

   В области длин волн, превышающих  1,5-2,0 нм, применяются дифракционные решетки.

   Дифракционная решётка, оптический прибор, представляющий собой совокупность большого числа параллельных, равноотстоящих друг от друга штрихов одинаковой формы, нанесённых на плоскую или вогнутую оптическую поверхность. Таким образом, дифракционная решетка представляет собой периодическую структуру: штрихи с определённым и постоянным для данной решётки профилем повторяются через строго одинаковый промежуток d, называется периодом дифракционной решетки. В Дифракционной решетке происходит дифракция света. Основное свойство Дифракционной решетки — способность разлагать падающий на неё пучок света по длинам волн, т. е. в спектр, что используется в спектральных приборах.

Приемники излучения.

В качестве приемников рентгеновского излучения  могут быть использованы фотоматериалы  и счетчики рентгеновских квантов: ионизационные и сцинтилляционные. Эти же счетчики применяют для регистрации радиоактивного излучения.

   В рентгеноспектральном анализе  используются специальные рентгеновские  пленки, часто двуслойные. Для повышения  чувствительности к рентгеновскому  излучению в фотоэмульсию рентгеновских  пленок вводят повышенное по  сравнению с обычными фотопластинками  содержание бромида серебра.

(рис.2)

Ионизационные счетчики.

Схема ионизационного счетчика представлена на рисунке(2). Счетчик представляет собой устройство из двух электродов: цилиндрического катода и анода в виде металлической нити, натянутой вдоль оси цилиндра. Пространство в трубке между электродами заполнено газом (например, аргоном) при пониженном давлении. В зависимости от режима работы это устройство может быть ионизационной камерой, пропорциональным счетчиком или счетчиком Гейгера-Мюллера.

   Действие счетчика основано на  ионизации газообразного наполнителя.  При небольшом напряжении ток  через счетчик не идет. Под  действием рентгеновского изучения  атом аргона ионизирует

а образовавшийся электрон при столкновении вызывает ионизацию других атомов аргона. Под  действием приложенного напряжения ионы Ar+будут двигаться к катоду, а электроны к аноду. Однако при небольшом напряжении  скорость движения не велика, и значительная часть ионов успевает рекомбинировать до достижения электродов. Повышение напряжения примерно до V1 смотреть на (рис.3) приводит к увеличению скорости ионов и уменьшению вероятности рекомбинации. При V1 наступает < насыщение>.  Дальнейшее увеличение напряжения  уже не вызывает увеличения силы тока. При этом напряжении все образовавшиеся ионы доходят до электродов, и рекомбинация практически не происходит. Очевидно, при напряжениях V<V1 прибор для измерения интенсивности рентгеновского излучения использован быть не может. В области напряжений от V1 до V2, т.е. в области насыщения, прибор работает в режиме ионизационной камеры. Ионизационная камера служит для измерения рентгеновского излучения сравнительно большой интенсивности (вызывающей импульсов в минуту).

(рис.3)

   Возрастание напряжения на электродах  счетчика приводит к увеличению  скорости электронов, что вызывает ударную ионизацию. Происходит <газовое усиление > и лавинообразное увеличение числа ионов. Амплитуда импульса( скачок потенциала) в этих условиях меняется пропорционально энергии фотона и составляет В. Прибор работающий в этой области, называется пропорциональным счетчиком. Область напряжений от V3 до V4 называют областью ограниченной пропорциональности. В этом интервале ионизационные приборы не используются.

   В области от V4 до V5 попадание в счетчик фотона вызывает лавинообразную ионизацию, не зависящую от энергии фотона. Это гейгеровская область. Прибор, работающий в этом режиме, называют счетчиком Гейгера-Мюллера.

   Электроны в счетчике движутся к нити, а положительно заряженные     ионы - к цилиндру. Вблизи нити  напряженность электрического поля возрастает  до таких значений, при которых происходит ударная ионизация и образуется довольно большое число электронов и положительных ионов. Электроны в течении очень короткого промежутка времени, порядка с, собираются на нить счетчика. За столь короткое время положительные ионы не могут сколько-нибудь заметным образом сдвинуться с места. Их  поле экранирует поле нити, благодаря чему теряется возможность ударной ионизации. По мере удаления слоя положительных ионов от нити их экранирующее действие  будет ослабевать, и способность счетчика фиксировать появление ионов будет восстанавливаться. Промежуток времени, в течении которого импульс не может быть зарегистрирован, называют < мертвым > временем счетчика. Он имеет длительность примерно с.

   Через с положительные ионы доходят до катода и разряжаются. Разряд этих ионов может сопровождаться ультрафиолетовым излучением и образованием электронов, которые, в свою очередь, генерируют в электрическом поле новые электроны. Таким образом, в счетчике возникает лавинный заряд. Попадание извне новых рентгеновских квантов в такой <горящий> счетчик не может заметно изменить силу тока и, следовательно, не будет зарегистрировано.

   В самогасящихся счетчиках к  основному наполнителю аргону  добавляют некоторое количество  (до 10%) паров многоатомных соединений, таких, как этиловый спирт, ксилол и др. Многоатомные молекулы поглощают фотоны и разрушаются без высвечивания, что практически сводит к нулю фотоэффект на катоде. Кроме того, многоатомные молекулы легко отдают свои электроны положительным ионам аргона при столкновениях, так как потенциал аргона значительно выше:

   Кинетическая энергия крупных  многоатомных ионов невелика, поэтому  выбивание электронов на катоде  они не вызывают. Самогашение  счетчика достигается, как видно,  за счет разрушения и диссоциации  многоатомного соединения. Это, естественно,  ограничивает срок службы самогасящихся  счетчиков.

   В последнее время в качестве  добавки, вызывающий эффект самогашения  в счетчиках, используют хлор  и бром. Счетчики с галогенным наполнением работают при низком напряжении (до 400 В) и имеют практически неограниченный срок службы, так как процесс диссоциации молекул галогена на атомы обратим.

  Сцинтилляционный счетчик. Действие сцинтилляционных счетчиков основано на измерении сцинтилляций – световых вспышек, появляющихся в сцинтилляторе под действием рентгеновского излучения (рис.4). В качестве сцинтилляторов используют вещества, молекулы которых под действием рентгеновского излучения возбуждаются и, переходя в нормальное состояние, дают вспышку света, которая фиксируется фотоэлектронным умножителем (ФЭУ). Сцинтилляторами могут быть, например, NaI, ZnS, антрацен и многие другие вещества.

   Большой интерес к сцинтилляторнным  счетчикам вызван их более высокой чувствительностью ко всем вида излучений по сравнению с ионизационными, их большей разрешающей способностью (до с), так как у них нет <мертвого> времени. Кроме того, сцинтилляционные счетчики позволяют измерять энергию излучения.

   Другие приемники рентгеновского излучения. Рентгеновское излучение можно регистрировать также непосредственно фотоэлектронными умножителями (ФЭУ) и фотоэлементами, с помощью кристаллического счетчика и калориметрического счетчика и калориметрическим методом. Некоторые металлы и сплавы (например, тантал, сплав меди с бериллием и др.) после специального поверхностного активирования могут быть использованы в качестве катодов ФЭУ для прямого измерения интенсивности рентгеновского излучения. У ФЭУ такого типа окошко открыто, что имеет особую ценность при работе в области мягкого рентгеновского излучения.

   Чувствительность обычных фотоэлементов  (например, селеновых) к рентгеновскому  излучению примерно в 1000 раз  меньше, чем к излучению в видимом  участке спектра. Для повышения  чувствительности поверхность фотоэлемента  покрывают составом, способным люминесцировать  под действием рентгеновского излучения. Устройства такого типа с успехом применяют  в аналитической практике.

   Кристаллическим счетчиком называют  полупроводниковый монокристалл  типа, например, CdS, который при освещении рентгеновским излучением обнаруживает значительное уменьшение сопротивления. Эти счетчики весьма перспективны, так как обладают чувствительностью ионизационных, но не требуют для питания стабилизированного высокого напряжения. 

   В рентгеновских установках используют различные датчики и преобразователи изображения. Целесообразно выделить 5 типов приемников: рентгеновскую пленку, полупроводниковую фоточувствительную пластину, флюоресцирующий экран, рентгеновский электронно-оптический преобразователь, дозиметрический счетчик. На них соответственно построены 5 общих методов рентгенологического исследования: рентгенография, электрорентгенография, рентгеноскопия, рентгенотелевизионная рентгеноскопия и дигитальная рентгенография (В том числе компьютерная томография).

Конструкции рентгеновских спектральных приборов.

   Конструкции приборов, применяемых  в рентгеновском спектральном  анализе, различают по типу  источников возбуждения, характеристикам  диспергирующего элемента и свойствами  приемника излучения. Если, например, спектр регистрируется с помощью фотопленки, прибор называют рентгеновским спектрографом, если регистрация ионизационная,- спектрометром. В зависимости от используемой спектральной области приборы подразделяют на длинноволновые и коротковолновые. Сконструированы приборы, предназначенные для работы, как с эмиссионными рентгеновскими спектрами, так и по поглощению рентгеновского излучения.

   Анализ по первичному рентгеновскому  излучению, т.е. по излучению,  полученному при электронной  бомбардировке анода рентгеновской  трубки, в последнее время в  значительной степени теряет  свое значение. Основную роль  играют методы, использующие вторичное  (флуоресцентное) излучение. Особое  место занимают рентгеновские  квантометры  и рентгеновские  микроанализаторы (электронный микрозонд).

   Квантометры. Квантометрами называют спектрометры, в которых производится одновременная регистрация нескольких длин волн флуоресцентного излучения. Используют конструкции с прямыми и изогнутыми кристалл-анализаторами, с ионизационными и сцинтилляционными счетчиками. Особо эффективно применение квнтометров  для экспрессного определения нескольких заданных элементов в серии однотипных образцов. Успешно применяется, например, восьмиканальный квантометр для анализа на смесь компонентов. Продолжительность анализа составляет 2,5 мин.

  Рентгеновские микроанализаторы. В рентгеновских микроанализаторах электронно-оптическая система (электронная пушка) формирует электронный луч-зонд диаметром 1-2 мкм, направляемый на анализируемый образец, вернее в какую-то точку на анализируемом образце или <зерно>. Флуоресцентное излучение элементов, входящих в состав зерна, кристалл-анализаторм разлагается в спектр, а детектором определяется интенсивность отделенных линий. Применение электронного зонда позволило решить ряд важнейших задач теоритического и практического характера: найти распределение данного элемента по поверхности образца, определить состав отдельных участков поверхности и т.д.

   Спектральные приборы абсорбционного анализа. В приборах этого типа измеряется интенсивность рентгеновского излучения, прошедшего через анализируемую пробу, вернее уменьшение интенсивности излучения, связанное с поглощением рентгеновского излучения. Конструкция абсорбционных приборов различаются взаимным располжением анализируемого образца и кристалла-анализатора. В одних приборах после рентгеновской трубки помещен кристалл-анализатор и через анализируемую пробу проходит монохроматическое излучение. В приборах другой конструкции анализируемая проба помещается между рентгеновской трубкой и кристалл-анализатором и таким образом в спектр разлагается излучение, прошедшее через анализируемую пробу.

   Бездифракционная спектральная аппаратура - применяется для рентгеновского спектрального анализа. В ней рентгеновское излучение исследуемого образца непосредственно регистрируется сцинтилляционными, газовыми пропорциональными или полупроводниковыми счётчиками, амплитуды импульсов которых пропорциональны энергиям фотонов исследуемого излучения. Аналитические линии выделяются одно- или многоканальным амплитудным анализатором импульсов счётчика. При близком расположении окна счётчика к образцу полезно используемый телесный угол излучения каждого атома образца очень велик, а регистрируемая интенсивность превосходит её значение в дифракционной С. а. р. на несколько порядков. Это позволяет проводить анализ даже при очень слабом флуоресцентном рентгеновском излучении образца, возбуждаемом либо изотопными источниками, либо миниатюрными рентгеновскими трубками, анодный ток которых не превышает нескольких мка.

   Недостатком бездифракционной спектральной аппаратуры является сравнительно невысокая разрешающая способность пропорционального детектора. Для устранения помех, создаваемых линиями, чаще всего последовательно применяют пару сбалансированных фильтров из двух соседних элементов. С их помощью удаётся выделить ту область спектра, в которой находится аналитическая линия, и улучшить разрешающую способность бездифракционной спектральной аппаратуры.