Ядерная реакция

I. Ядерная физика - область физики, занимающаяся изучением структуры и свойств атомных ядер , ядерных превращений и элементарных частиц . Является научной основой ядерной техники , ядерной энергетики , ядерного оружия . Методы ядерной физики широко применяют в биологии , медицине , химии и других.

    Ядерное оружие - оружие массового поражения  взрывного действия , основанное на использовании внутриядерной энергии , выделяющейся при цепных реакциях деления тяжелых ядер некоторых изотопов урана и плутония или при термоядерных реакциях синтеза легких ядер - изотопов водорода . В результате выделения огромного количества энергии при взрыве поражающие факторы ядерного оружия существенно отличаются от действия боеприпасов в обычном снаряжении . Основные поражающие факторы ядерного оружия : ударная волна , световое излучение , проникающая радиация , радиоактивное заражение , электромагнитный импульс .

    Впервые ядерное оружие применило США  в 1945 году для ядерных бомбардировок японских городов Хиросимы и Нагасаки . Применение ядерного оружия чревато катастрофическими последствиями для всего человечества , поэтому я решил более подробно ознакомится с физикой ядер.

П.       Что такое ядерная  реакция. Первые исследования ядерных реакций

Ядерные реакции—это превращения  атомных ядер при их взаимодействии между собой и с другими частицами, такими, как нейтроны, протоны, дейтроны, гамма-фотоны, многозарядные ионы и т. п. Под действием другого ядра или бомбардирующей частицы происходит изменение состава и строения исходного ядра, в результате чего в большинстве случаев получается новое ядро (конечное ядро реакции) и обычно еще какая-либо ядерная частица. Самопроизвольные превращения неустойчивых радиоактивных ядер, с которыми мы познакомились выше, не относятся к ядерным реакциям в их современном понимании.

В ядерных  реакциях происходит либо выделение  энергии и соответствующей массы, либо их поглощение. Энергию, которая выделяется в ядерных реакциях, называют ядерной.

По роду участвующих  в ядерных реакциях бомбардирующих частиц различают:

а) реакции под действием заряженных частиц—         альфа-частиц, протонов и т. д.;

б) реакции под действием нейтронов; в) реакции под действием гамма-фотонов.

Мы знаем, что ядерные силы, связывающие  нуклоны ядра воедино, имеют огромную величину и в миллионы раз превышают силы, удерживающие электроны оболочки атома. Поэтому естественно, что для осуществления ядерных превращений требуются частицы с большой энергией. Единственным источником таких частиц, известным в начале XX столетия, были естественные радиоактивные изотопы, испускающие альфа-частицы. Их-то и использовал в качестве "ядерных снарядов" Э. Резерфорд, осуществивший в 1919 г. первую ядерную реакцию. Резерфорд выбрал для своих опытов быстрые альфа-частицы 
 

4

с энергией 7,7 Мзв, испускаемые изотопом полония-214. В качестве мишени для обстрела были выбраны легкие элементы. Такой выбор объясняется тем, что альфа-частицы (ядра атомов гелия), как и всякие ядра, имеют положительный заряд. При приближении к обстреливаемому ядру, также положительно заряженному, альфа-частица испытывает действие силы электрического отталкивания тем больше, чем больше заряд ядра. Поэтому от тяжелых ядер альфа-частицы естественных радиоактивных изотопов отталкиваются, не проникая внутрь их. В легкие же ядра такие частицы могут проникать.

Первым  веществом-мишенью, с которым Резерфорду удалось осуществить ядерную реакцию, был азот. Под действием альфа-частиц ядра азота превращались в ядра кислорода.

После длительных и напряженных исследований было установлено, что реакция протекает в два этапа еле дующим образом.

1. Альфа-частица (2Не⁴) проникает внутрь ядра азота (7К¹⁴) и поглощается им, 
в результате чего  образуется составное или промежуточное ядро типа

1 9

фтора (9Р ) в возбужденном состоянии, поскольку  энергия альфа-частицы быстро распределяется между нуклонами ядра и как бы "подогревает" его. Проникновение альфа-частицы внутрь ядра азота и слияние с ним занимает по современным представлениям время порядка Ю-²¹ сек (ядерная постоянная времени).

2. Через некоторое время порядка Ю-¹⁴ сек (время жизни составного ядра) 
'составное ядро, испуская (как бы "испаряя") протон ({Н1), превращается в 
устойчивое ядро изотопа кислорода с массовым числом 17 (80 ); большая 
часть избыточной энергии составного ядра уносится протоном.

Вся эта реакция может быть записана следующим образом:

₁₄         1$ г?      *

7N   + ₂Не⁴       «-* (₉Р   )       ^_гО  + ±

Индексы справа вверху означают, как обычно, массовые числа ядер, а цифры внизу—их атомные номера.

Атомный номер указывает число элементарных электрических зарядов в ядре. Согласно закону сохранения электрические заряды не создаются и не исчезают, а только перераспределяются. Поэтому сумма нижних цифр исходных продуктов (7+2=9) должна равняться сумме нижних цифр конечных продуктов реакции (8+1=9). Аналогично этому и суммы массовых чисел левой и правой частей уравнения также должны быть равны между собой (14 + 4 ^: 18 == 17 + 1). Этими правилами следует руководствоваться при написании уравнений ядерных реакций.

Превращение азота в кислород было первым примером искусственного превращения элементов. Резерфорд наблюдал превращения многих других элементов (бор, фтор, натрий, алюминий и др.) при бомбардировке их ядер альфа-частицами.

Таким образом, мечта средневековых алхимиков  о получении золота и других драгоценных металлов из дешевых свинца, ртути и меди стала осуществляться.

5

Физики  XX столетия, изучая свойства атомов и их ядер и овладевая ядерными реакциями, научились осуществлять подобные превращения. Например, в ядре атома ртути 80 протонов (2 = 80). Можно выбить один из них. Мы получим тогда ядро, содержащее 79 протонов (2=79). Это и будет ядро атома золота. Но только золото, добываемое подобным способом, обходится чрезвычайно дорого. Поэтому такой способ его производства пока не имеет практического применения.

Открытие  нейтрона и искусственной  радиоактивности

Идя по пути, проложенному Резерфордом, и применяя альфа-частицы естественных радиоактивных изотопов для бомбардировки различных веществ, удалось сделать еще два открытия, огромное значение которых невозможно переоценить.

Первым  из этих открытий было открытие нейтрона, принадлежащее ученику 
Резерфорда—английскому физику Д. Чвдвику; вторым открытие

искусственной радиоактивности французскими физиками Фредериком и Ирэн Жолио-Кюри.

История открытия нейтрона такова. В 1930 г. немецкие физики Боте и Беккер обнаружили, что бериллий (4Ве⁹) при бомбардировке его альфа-частицами испускает лучи, обладающие огромной проникающей способностью. Из последнего следует, что эти лучи не обладают ионизирующим действием и, следовательно, являются электрически нейтральными. Поэтому исследователи предположили, что "бериллиевые лучи", как их тогда называли, представляют собой гамма-лучи очень большой энергии.

Проникающая способность гамма-лучей сильно зависит, как мы знаем, от энергии их фотонов и может служить мерой последней. Произведя измерение проникающей способности "бериллиевых лучей", Боте и Беккер определили энергию их фотонов. Она оказалась равной 7 Мэв.

Фредерик  и Ирэн Жолио-Кюри обнаружили в своих  опытах, что ионизирующее действие "бериллиевых лучей" сильно возрастает, если их пропустить через пластинку парафина, содержащего большое число атомов водорода. Было доказано, что этот эффект обусловлен тем, что "бериллиевые лучи" выбивают из парафина быстрые протоны, которые и производят сильную ионизацию. Из этих опытов можно было также определить энергию фотонов, принимая вслед за Боте и Беккером "бериллиевые лучи" за гамма-лучи. Подсчеты показали, что гамма-фотоны должны обладать энергией в 55 Мэв и более.

Как видим, измерение одной и той же величины, произведенное разными методами, дает совершенно' различные результаты: 7 Мэв и 55 Мэв. Столь противоречивые результаты свидетельствовали об ошибочности исходного предположения, сделанного Боте и Беккером.

Объяснение наблюдаемым фактам дал в 1932 г. Д. Чадвик. Он показал, что все противоречия исчезают, если предположить, что "бериллиевые лучи" представляют собой поток нейтральных частиц с массой, близкой к массе протона, Эти частицы и были названы нейтронами. Опыты подтвердили эту гипотезу. Было

6

доказано, что при бомбардировке бериллия альфа-частицами происходит следующая ядерная реакция:

Ц

р\_в -ь Н(

где оп!—символ  нейтрона, заряд которого нуль, а  массовое число равно единице.Открытие искусственной радиоактивности было сделано в результате опытов по бомбардировке альфа-частицами ядер алюминия, магния и бора, которые были проведены в 1933 г. Ф. и И. Жолио-Кюри. Окончательные выводы были опубликованы в январе 1934 г. Ученые обнаружили, что в ряде случаев бомбардируемое вещество дает излучение и после того, как источник альфа-частиц удален. Причем интенсивность этого излучения убывает с течением времени по экспоненциальному закону аналогично тому, как это происходит у естественно радиоактивных изотопов . Так, например, интенсивность излучения алюминия, подвергнутого бомбардировке альфа-частицами, уменьшалась вдвое через каждые 2,18 мин.

В результате исследования было установлено, что  при бомбардировке стабильного изотопа алюминия 13 А1 ²⁷ происходит следующая ядерная реакция:

 
 
Возникающий в результате реакции радиоактивный  изотоп фосфора 15Р³⁰, отсутствующий в природе, распадается в последующее время с испусканием позитрона, пре вращаясь в устойчивый изотоп кремния 1431 :

ЬО о

где 43е°—  символ позитрона, открытого незадолго до опытов Жолио-Кюри в космических лучах.

Период  полураспада фосфора составляет 2,18 мин, максимальная энергия позитронов— около 3,5 Мэв. Жолио-Кюри обнаружили, что бор и магний также образуют радиоактивные изотопы соответственно азота 7К¹³ и кремния 1451²⁷, которые испускают позитроны.

Таким образом, Жолио-Кюри показали, что в  результате бомбардировки альфа-частицами соответствующих мишеней могут возникать радиоактивные изотопы у таких элементов, ядра которых в природных условиях устойчивы (стабильны). Искусственно вызываемая радиоактивность получила название искусственной радиоактивности. Открытие ее было одним из крупнейших событий современного естествознания; оно указало пути искусственного получения радиоактивных изотопов и оказало' огромное влияние на развитие всей науки и техники.

Фундаментальное открытие Ф. и И. Жолио-Кюри нового вида радиоактивности вызвало к жизни  ряд замечательных работ в  разных странах, что привело к  открытию новых ядерных явлений первостепенного значения и к широкому

-

применению искусственной радиоактивности в самых разнообразных областях науки и техники.

В середине 1934 г. в Италии Э. Ферми и его  сотрудники открыли, что эффективными возбудителями искусственной радиоактивности являются нейтроны. Например, при бомбардировке нейтронами стабильного изотопа 'натрия 1Ша²³ возникает радиоактивный изотоп 1Ша²⁴, который в последующем, испуская электрон и гамма-фотон у, превращается в стабильный изотоп магния 12М§ ²⁴. Процесс протекает по следующей схеме:

1.       ЛЬ"*        —  /Л  Т.

г.

 
"71

Поглощение  нейтрона ядром натрия Ка ведет к  образованию более тяжелого 
изотопа Ка²⁴ того же химического элемента. Химические свойства обоих 
изотопов одинаковы, а ядерные свойства существенно различны. Ядро Ка²³ 
стабильно (устойчиво), а ядро Ка²⁴ неустойчиво (радиоактивно) и, имея 
лишний нейтрон, претерпевает бета-распад, испуская электрон и превращаясь 
благодаря этому в устойчивый изотоп магния 12М§ ²⁴.

Ферми установил, что радиоактивные изотопы  образуются в результате бомбардировки нейтронами не только у легких, но и у тяжелых элементов. При этом оказалось, что нейтроны, замедленные до скоростей теплового движения молекул (порядка километра в секунду), охотнее захватываются ядрами и, как следствие этого, эффективнее возбуждают искусственную радиоактивность.

Впоследствии  выяснилось, что радиоактивные изотопы  образуются также при бомбардировке стабильных изотопов быстрыми протонами, дейтронами и другими заряженными частицами.

Другим  примером выдающихся новых результатов, непосредственно связанных с изучением искусственной радиоактивности, развернувшимся во всех странах после открытия Ф. и И. Жолио-Кюри, может служить открытие в СССР в 1935 г. ядерной изомерии искусственно радиоактивных изотопов, принадлежащее И. В. Курча тову с сотрудниками .

Ядерные реакции под действием нейтронов (общие сведения)

Среди многих тысяч ядерных реакций, изученных  к настоящему времени, особое значение как для самой физики, так и для ядерного оружия и ядерной энергети ки имеют реакции, вызываемые нейтронами.

Длительное  время в качестве источников нейтронов использовали запаянные 
ампулы, наполненные смесью бериллия с радием или с каким-либо другим 
альф а- активным изотопом. В таком источнике нейтроны получаются в 
результате бомбардировки ядер бериллия альфа-частицами. Энергии 
нейтронов, вылетающих из бериллия, достигают 10 — 1 1 Мэв. 

8

_С появлением  ускорителей возможности получения  нейтронов существенно расширились. Нейтроны могут испускаться легкими и средними по массе ядрами при бомбардировке их протонами. Удобным источником нейтронов является литий (31л⁷). Как известно из вышеизложенного, при бомбардировке этого лития протонами с энергией 0,8 Мэв в результате ядерной реакции получаются две альфа-частицы. А вот если энергия протона будет равна или больше 1,86 Мэв, то, попадая в ядро лития, он вызывает реакцию с выходом нейтрона (о п¹):

Эта реакция  позволяет получать мощные потоки нейтронов  с энергией до 30

Мэе.

Широкое применение получила реакция взаимодействия дейтронов

Если  энергию протонов 'изменить, то соответственно изменяется 'и энергия испускаемых нейтронов. Таким образом, эта реакция может служить источником моноэнергетических нейтронов с наперед заданной энергией. Литий может служить источником нейтронов и при бомбардировке его дейтронами (ядрами тяжелого водорода Ш²), ускоренными с помощью циклотрона:

дающая  большой выход нейтронов. Эта  реакция хорошо идет даже с дейтронами небольших энергий.

Нейтроны  могут быть получены также путем  облучения ряда элементов гамма-фотонами.

Мощным  источником нейтронов являются ядерные реакторы, с которыми читатель познакомится ниже.

Ядерные реакции под действием нейтронов  протекают обычно более эффективно, чем под действием заряженных частиц. Это объясняется тем, что нейтроны не

обладают  электрическим зарядом и потому не испытывают отталкивания со стороны положительно заряженных ядер. Поэтому нейтроны любых энергий, как быстрые, так и самые медленные, могут свободно приблизиться к ядру. Нейтроны могут отражаться (отскакивать) от поверхности ядра, но могут также и проникать внутрь ядра и поглощаться (захватываться) им.

Захват  нейтрона ядром может быть тотчас же обнаружен и зарегистрирован. Мы знаем, что поглощение нейтрона ядром не изменяет атомного номера *и ведет к образованию более тяжелого изотопа того же химического элемента. Так, ядро обычного натрия (Ш²³), захватив нейтрон, становится

9

*)А

радиоактивным ядром (Nа ), которое распадается, испуская электрон. Этот электрон, свидетельствующий о захвате нейтрона ядром, легко регистрируется. В иных случаях испускаются другие заряженные частицы. Таким образом, захват нейтрона ядром может быть зафиксирован по радиоактив ному излучению, сопровождающему его.

Выше  мы уже упоминали о поразительном  явлении, которое впервые наблюдал Э. Ферми. Оказалось, что медленные, гак называемые тепловые нейтроны охотнее захватываются (поглощаются) ядрами атомов, чем быстрые. Благодаря этому тепловые нейтроны в большинстве случаев легче (чаще) вызывают ядерные реакции, чем быстрые. Заметим, что тепловыми нейтронами называют нейтроны, скорости которых такие же, как у молекул при комнатной температуре (2-^-3 км/сек). Тепловые нейтроны обладают энергией порядка 0,03 эе.

Причиной  повышенной эффективности тепловых нейтронов при взаимодействии с ядром является то, что нейтрон обладает волновыми свойствами. Нейтрон в явлениях атомного масштаба ведет себя, как волна. Нейтрону, как и любой другой движущейся частице вещества, сопутствуют волны де Бройля, длина которых обратно пропорциональна скорости частицы. Чем меньше скорость (а значит, и энергия), тем больше длина волны. У быстрых нейтронов с энергией 1 Мэв длина волны порядка Ю-¹² см; у тепловых нейтронов она больше и имеет величину порядка 1,5-10-⁸ см. Выше мы уже¹ говорили о том, что длина волны ядерной частицы определяет ее эффективный размер. Поэтому, когда быстрый нейтрон замедляется и становится тепловым, длина его волны увеличивается, и он как бы становится больше. Естественно, поэтому, что такой нейтрон, размеры которого больше размеров ядра, имеет больше шансов столкнуться с ядром и быть им поглощенным.

Проникая  в ядро и попадая тем самым  в сферу действия огромных ядерных  сил, нейтрон приходит в очень быстрое движение с чрезвычайно высокой энергией до 50 Мэв, чему соответствует очень малая длина волны де Бройля (менее 1 ферма, равного, как известно, 10~¹³ см). Размеры нейтрона при такой большой энергии, как видим, малы, и он может свободно размещаться внутри ядра. Напомним, что радиус атомного ядра, равный радиусу действия ядерных сил, составляет 1,4 ферма.

В ряде случаев захват ядром медленных  нейтронов сопровождается испусканием относительно тяжелых (по сравнению с электроном) заряженных частиц. Так, например, при захвате нейтрона ядром лития-6 (31л ) образуются ядра трития (1Т ) и быстродвижущиеся альфа-частицы (2Не ⁴):

Эта реакция  имеет большое практическое значение, так как используется для производства сверхтяжелого изотопа водорода—трития, необходимого для термоядер ных реакций.

Испускание  альфа-частиц сопровождает захват ней       тронов ядрами бора (5В     ¹⁰):

₅B²⁰ + ₀n¹    

Эта реакция  используется для регистрации медленных  нейтронов по ионизации, вызываемой альфа-частицами в газовом счетчике, наполненном газом (трехфтористым бором ВРЗ). Нейтрон сам по себе не вызывает ионизации, но при захвате его ядром бора испускается альфа-частица, по которой и фиксируется нейтрон.

Часто захват медленного нейтрона сопровождается испусканием гамма-фотона. Примером такой реакции является захват нейтрона протоном, т. е. ядром простейшего атома водорода, в результате чего образуется ядро тяжелого изотопа водорода— дейтрон ( Ш ²):

 
 
Нейтроны, получаемые при помощи радиоактивных  источников, ускорителей или ядерных реакторов, обладают довольно большой энергией, измеряемой миллионами электрон-вольт. Для осуществления же многих ядерных реакций нужны менее быстрые и даже совсем медленные (тепловые) нейтроны.

Замедление  нейтронов осуществляется путем  пропускания их через такое вещество, ядра атомов которого не захватывают или слабо захватывают нейтроны; нейтроны должны отскакивать (отражаться) от поверхности таких ядер и внутрь их не проникать.

При столкновении с такими ядрами нейтроны будут отдавать 'им часть своей энергии, вследствие чего их собственная энергия, а следовательно, и скорость будут уменьшаться. Вещества, используемые для этой цели, называются замедлителями.

В качестве замедлителя нейтронов применяют  часто тяжелую воду, легкий металл - - бериллий или, наконец, графит. Замедление является результатом упругих столкновений нейтронов с ядрами атомов замедлителя. Нейтроны и ядра замедлителя ведут себя в этих столкновениях, как упругие биллиардные шары. В случае центрального (лобового) удара движущийся биллиардный шар, столкнувшись с неподвижным шаром, останавливается, т. е. замедляется полностью. При косых соударениях, которые чаще имеют место, шары замедляются только частично и после удара не останавливаются, а движутся, но с меньшей скоростью.

Таким образом, движущийся биллиардный шар  всегда замедляется, т. е. всегда теряет часть своей энергии (скорости) при соударениях с неподвижным шаром. Аналогично этому ведут себя и нейтроны. После ряда упругих столкновений с ядрами замедлителя, которые можно считать неподвижными, быстрый нейтрон теряет значительную часть своей энергии (скорости) и становится медленным, скорость его движения сравнивается со скоростью теплового движения частиц окружающей среды. 
 
 

11

В механике доказывается, что при упругом  соударении двух шаров наибольшая потеря энергии будет в случае, когда массы шаров равны. Этот закон применим и к нейтронам с тем только отличием, что шары не могут поглотить друг друга, а с нейтроном при соударении с ядром такое может случиться. Обыкновенная вода, содержащая водород, ядра которого (протоны) имеют массу, приблизительно равную массе нейтрона, была бы наилучшим замедлителем, если бы не поглощала нейтронов. Всего 18 столкновений с протонами требуется в среднем быстрому нейтрону, чтобы стать медленным. К сожалению, протоны, как мы знаем, поглощают часть сталкивающихся с ними нейтронов, образуя ядра тяжелого водорода. Правда, быстрые нейтроны захватываются протонами не так эффективно, как медленные. Поэтому применение обыкновенной воды в качестве замедлителя возможно в тех случаях, когда потеря некоторого числа нейтронов в процессе их замедления несущественна.

Практически лучшим замедлителем является тяжелая  вода, в состав которой 
входит тяжелый водород— дейтерий. Ядра дейтерия (дейтроны) в 2 раза 
тяжелее нейтронов. Поэтому число столкновений с дейтронами, которое 
должен испытать быстрый нейтрон, чтобы скорость его уменьшилась до 
тепловой, составляет в среднем 25, а не 18, как у обычного водорода. 
Некоторое увеличение числа необходимых столкновений с лихвой 
компенсируется тем, что дейтроны совсем не захваты ваюг нейтронов.

Несколько хуже по своим замедляющим свойствам бериллий и графит 
(углерод). Но так как тяжелая вода является сравнительно дорогим 
продуктом, чаще всего в качестве замедлителя применяют хорошо 
очищенный графит—значительно более доступный и дешевый ма териал.

Изучая  воздействие медленных нейтронов  на ядра урана, ученые ряда стран открыли много интересных и на первых порах загадочных явлений. Одним из таких открытий, явившимся, без сомнения, выдающимся достижением физики, было открытие в 1939 г. вызываемого нейтронами деления ядер урана. Как установили немецкие физики О. Ган и Ф. Штрассман, после бомбардировки урана нейтронами в нем обнаруживаются ядра атомов элементов, стоящих в середине периодической таблицы Менделеева. Усилиями многих физиков было доказано, что эти новые ядра получаются в результате деления ядра урана, захватившего нейтрон; при этом масса и заряд исходного ядра распределяются (делятся) между новыми ядрами— "осколками" деления. Так был открыт новый класс ядерных реакций, протекающих под действием нейтронов, к рассмотрению которого мы я перейдем.

Деление тяжелых ядер

Во всех ядерных реакциях, изученных до 1939 г., испускаются относительно легкие частицы вещества (электроны, протоны, нейтроны, ядра гелия и т. д.) и  гамма-фотоны, так что атомные номера и массовые числа у продуктов реакции и у ис ходных ядер различаются мало. 
 
 

12

(В реакции  деления, открытой в 1939 г., ядро  урана, захватив нейтрон, распадается на два тяжелых "осколка"; ядро урана как бы делится на две части, за что, собственно, реакция и получила свое название.

Теория  деления тяжелых ядер была разработана в том же году советским физиком Я. И. Френкелем и зарубежными учеными Н. Бором и Д. Уилером на основе "капельной" модели ядра.¹)

В ядре урана, содержащем 92 протона, электрические  силы отталкивания между одноименно заряженными протонами весьма велики и лишь немного усту пают ядерным силам притя жения. Вследствие этого 

Рис.1

ядра  урана не отличаются большой прочностью (устойчивостью). Поэтому нейтрон, попадающий в такое ядро, легко возбуждает (нагревает) его, делая еще менее устойчивым. В результате ядро деформируется и, теряя свою сферическую форму, вытягивается, как это показано на рис. 1. Поскольку, как мы знаем, ядерные силы действуют лишь на очень коротком расстоянии, постольку электрические силы отталкивания между противоположными половинками растянутой капли превысят ядерное притяжение между ними. От этого ядро-капля станет вытягиваться еще больше, на нем образуется перетяжка (шейка: рис. I), и в конце концов оно разделится под действием электрических сил отталкивания на две части, т. е. на два ядра ("осколка") среднего веса (рис. 1). Делящееся ядро выбрасывает ("испаряет") несколько новых (вторичных) быстрых нейтронов. При этом излучаются также гамма-лучи. Особенно эффективно подобное деление под действием нейтронов происходит с ядрами урана-235. Схема деления ядер это го изотопа урана приведена на рис. 2.