Очень тонкий провод диаметром 5 мкм помещен между двумя плоскопараллельными стеклянными пластинами. Свет с. 2

Очень тонкий провод диаметром 5 мкм помещен между двумя плоскопараллельными стеклянными пластинами. Свет с длиной волны в воздухе 527 нм падает нормально на пластину длиной L = 6 см. Сколько светлых и темных полос видит наблюдатель? Какой будет полоса рядом с проводом: светлой или темной? Дано: λ = 527 нм = 5,2710-7 м n =1 L = 6 см = 610-2 м D =5 мкм = 510-6 м

N – ?
При помещении между плоскопараллельными стеклянными пластинами, прижатыми друг к другу, провода, образуется воздушный клин (показатель преломления n =1). В результате наблюдаются интерференционные полосы, параллельные проводу.
Рассмотрим интерференцию лучей, приводящую к образованию светлой полосы (максимума порядка m).
В задаче не указано, с какой стороны расположен наблюдатель, поэтому рассмотрим оба возможных случая. В первом случае будем считать, что наблюдение ведется в отраженном свете (наблюдатель над клином)
На рисунке ход лучей света для случая отражения представлен упрощенно: так как клин имеет малый угол (только при таком условии можно наблюдать интерференцию), то можно считать, что интерференция происходит при отражении от тонкой плоскопараллельной воздушной пластинки. Поэтому на рисунке падающие вертикально вниз лучи, отражаясь, идут почти по тому же пути вверх. Эти же упрощения используем при расчетах их оптического пути.
Для того, чтобы найти условие, при котором лучи, отраженные от верхней и нижней поверхности клина усиливают друг друга при интерференции, найдем их оптические пути от точки разделения (точка падения луча на клин) до точки наложения (та же точка) для максимума порядка m.
Первый луч сразу отразился, поэтому геометрического пути он не имеет

. Он отразился от менее плотной среды (стекло имеет больший показатель преломления, чем воздух), поэтому его фаза не изменилась. Итак, оптический путь первого луча:
L1=0.
Второй луч после разделения прошел в среде с показателем преломления n = 1 расстояние d1 до точки A и обратно. В точке A он отразился от более плотной среды, поэтому его фаза изменилась на /2, что соответствует дополнительному оптическому пути /2. Для нахождения его оптического пути умножим пройденный геометрический путь в среде на ее показатель преломления и учтем дополнительный путь /2:
L2=2ndm+2.
Тогда оптическая разность хода лучей:
1=L2-L1=2ndm+2.
Эти лучи усиливают друг друга при наложении, если между ними существует оптическая разность хода, равная целому числу длин волн (условие наблюдения максимума):
1=m,
где m – любое целое число