Плоская электромагнитная волна, вектор напряженности электрического поля которой лежит в плоскости падения, падает из

Плоская электромагнитная волна, вектор напряженности электрического поля которой лежит в плоскости падения, падает из диэлектрика с параметрами ε1=16; μ1=1; σ1=0; на поверхность диэлектрика с параметрами ε2=2,25; μ1=1, σ1=0. При каких углах падения вся энергия падающей волны отражается от границы раздела?

Для решения задачи воспользуемся вторым законом Снеллиуса, вытекающим из электродинамической теории, в следующем виде [3, с. 159]
sinϑsinφ=k1k2=ε1∙μ1ε2∙μ2, (3.2)
где φ, ϑ – углы падения и преломления соответственно, отсчитываемые от нормали к поверхности раздела двух сред.
Из условия задачи следует, что первая среда является оптически более плотной, чем вторая среда, т . к. ε1>ε2 при μ1=μ2=1. Тогда из (3.2) следует, что угол преломления больше угла падения
ϑ> φ.
При некотором остром угле 0<φ=φ*<900 угол преломления может стать равным ϑ=900, при котором преломленный луч как бы скользит вдоль границы раздела диэлектриков

. к. ε1>ε2 при μ1=μ2=1. Тогда из (3.2) следует, что угол преломления больше угла падения
ϑ> φ.
При некотором остром угле 0<φ=φ*<900 угол преломления может стать равным ϑ=900, при котором преломленный луч как бы скользит вдоль границы раздела диэлектриков